300 Christian Doppler, 



ccs.\pz=zl^ — ~^ , also durch Substitution der oben gefundenen "Werthe: 



■IfíQOfí 



(a^ — sin. (fj^ -{- a cos. qp a"^ — a sin. (^^ \ 

 ) и. 

 a (a CCS. qi -\- V — a"^ sui. rp*^) ^ 



Um den weiteren Einfluss des bewegten Mediums auf die Richtung, in der uns die 

 Schallstrahlen anzukommen scheinen, zu ermitteln, wollen wir auf Fig. 3 übergehen. Da 

 es in der "Wellenlehre wegen der fast unendlichen Kleinheit der Excursionen der Molekel 

 als erlaubt an^jesehen wird, die Molekularbewegung mit einer andern auf das Molekel ein- 

 wirkenden Kraft nach dem Principe dos Kräftenparallelogramms zusammenzusetzen , so sei 

 Fig. 3 RN — v" die (Geschwindigkeit, mit der das Lufimolekel am Orte seiner Ruhelage 

 schwingt; RT — a die Geschwindigkeit, mit der sich das Medium in angezeigter Richtung 

 bewegt, RS die gesuchte Resultirende, deren Lage gegen den Radius der Welle, d. i. gegen 

 OR, durch den zunächst zu bestimmenden Winkel n festgestellt wird, so ist sofort der ganze 

 Retrag der Aberration offenbar \p ^ n. — Nun findet man auf bekannte Weise: 



a sin. (a a sin. (qp — гр) 



(5) tan^.n — — = -— -7 ; und 



^ ' ^ ) — а CCS. CO v' а ces. (ф — г^і] 



а si». 03 a sin. (ф — 



(6) RS — : =r : . 



^ ' Sl?l. Tl Sin, 71 



Bezeichnet man die Geschwindigkeit, mit der die Lnftmolekel am Orte R ohne Ein- 

 fluss der Bewegung von Л/, d. i. in der Entfernung QR, von der ruhenden Quelle schwingen, 



и 



mit V, so geht wegen v" — — v, obiger Ausdruck über in 



ar sin. (ф — T/j) 

 (1) tans. n — ^ Г. 



^ ' ° UV — ar CCS. (Ф — \pj 



Da man nun nach Formel (3) und (4) sowohl r wie yj berechnen kann, aus den 

 bekannten und gegebenen Stücken a, a, ф und м; so lässt sich sofort nicht nur nach (7) 

 die Gesammt-Aberration Ф = xp ^ n leicht ermitteln, sondern der Werth RS gibt auch den 

 Werth der vollständigen objectiven Intensität/. Man findet nämlich aus bekannten Gründen 



^^.а..-..(ф-яр)у 

 ' \ sin. n у 



Die Anwendung dieser Formeln auf jeden speciellen Fall unterliegt demnach nicht 

 der geringsten Schwierigkeit. — Eben so begreiflich ist, dass sämmtliche hier abgeleitete 

 Formeln auch auf das Licht ihre ungeschmälerte Anwendung finden würden, falls man 

 beim Äther longitudinale Schwingungen als die Richtung des Liclilstralils bedingend voraus- 

 setzen dürfte. 



