über den Einßuss der Bewegung auf die ТГеІІеп- Erregung. 



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§. 4. 



Ich komme nun zur Betrachtung des zweiten Ilauptfalls, der an sich zwar auf nicht 

 minder interessante Ergebnisse führt, in Beziehung auf Anwendung jedoch dem früher be- 

 sprochenen jedenfalls nachsteht, da er sicli auf eine Voraussetzung stützt, die beim Äther 

 oder der Luft wohl schwerlich jemals Statt haben dürfte, wohl aber um so häufiger bei 

 den tropfbaren Flüssigkeilen. Da wir jedoch im gegenwärtigen Aufsätze uns hauptsächlich 

 die Erforschung des wahren Sachverhaltes beim Schalle und beim Lichte zum Vorwurfe 

 gemacht haben, so wird es erlaubt sein, uns hier etwas kürzer zu fassen. Die erwähnte 

 Voraussetzung besteht nun darin, dass die Geschwindigkeit, mit der sich das Medinm fort- 

 bewegt, jene der Wellenfortpflanzung übertrifft, d. h. dass « ^ « ist. Ist in Fig. 4 diess- 

 falls Q der Ort der Wellenquelle, und bewegt sich das Medium M in angezeigter Richtung 

 mit einer grösseren Geschwindigkeit, als jene ist, mit der die Forlpflanzung der Wellen vor 

 sich geht: so begreift man leicht, dass sich die Wellenerzeugung nur auf den Winkelraum 

 UQf^ beschränkt (oder genauer gesprochen, auf den Kegelraum, den der Winkel UQV 

 bei seiner Drehung um die Axe QU beschreibt), und dass somit für jeden ausserhalb des- 

 selben befindlichen Beobachter die Wellenquelle so gut wie gar nicht vorhanden ist, be- 

 fände sich derselbe selbst auch noch so nahe bei einer der Bewegungslinien UQ oder VQ. 

 Nur für einen Beobachter innerhalb des Winkelraums findet eine Wahrnehmung von Q 

 Statt, verbunden jedoch mit geringerer oder grösserer Aberration. Die Richtigkeit des Ge- 

 sagten leuchtet daraus ein, dass die Wellen, während sie unabhängig von der Bewegung 

 des Mediums entstehen, und sich, ohne im Geringsten eine Störung zu erfahren, weiter aus- 

 bilden, nichts desto weniger von dem bewegten Mittel milfortgeführt werden, und diess zwar 

 mit einer Geschwindigkeit, die jene, mit der die Welle sich gegen den Ort der Wellenquelle 

 ausbreitet, übertrifft. Diess verlangt die Voraussetzung, dass«<^a. • — Der Winkel 2ф, 



« . a . 



bestimmt sich mittelst der Gleichung sin.qi-=z — ; woraus sich q arc. sin. — , und somit 



a a 



ce 



UQ F=: lare. sin. — ergibt. Da zu Folge der Л'^oraussetzung a<^a sein soll, so muss diess- 



fafls Î7Ç)^^<^ 180" sein, und nur für den noch zulässigen Grenzwerth a z=z a erhält man 

 UQV — 180". Diesem Fall entspricht die Fig. ó, wo also diesseits AB keine Wellenfort- 

 pflanzung Statt findet. Ist die Anzahl der in einer Secunde ausgesendeten Wellen sehr gross, 

 so verschmelzen die Tangentialpuncle a, a', a"^ a'"... sowohl wie die Durchkreuzungsstellen 

 b, b', b", b'"... und c, e', c", c>" ... zu einem Systeme stehender Wellen, wie sie in Fig. 6 

 dargestellt sind. — Bei allen bisher angestellten Betrachtungen ging man von der Voraus- 

 setzung aus, dass Beobachter und Wellenquelle ihre relative Lage zu einander nicht ändern 

 und sich zugleich in Buhe befinden, während das Foripflanzungsmedium allein in einer fort- 

 schreitenden, und zwar geradlinigen Bewegung begiifTen ist. Nach rein phoronomischen 

 Grundsätzen lässt sich sofort unter den hier statthabenden Voraussetzungen noch weiter be- 



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