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d'où 



17= />T7 2 T 



dT 



do 



U=cY*+T%V t (9) 



Nous ferons attention à propos de ce problème, que le principe 

 de l'énergie libre de ïï. von Helmholtz ne donne le même résul- 

 tat, qu'à la condition, comme l'a souligné le professeur P. A. 

 Nekrassoff % de regarder la quantité d'électricité M comme va- 

 riable indépendante. Nous exprimerons dans ce cas 



1 M 2 



2 4c 



L'équation de von Helmholtz 



dF 



U=F-T IT (10) 



se -réduit à 



£T= — T —' — (11) 

 u 4c ^ 4c 2 dT 



formule identique à (9). L'équation (III) fait voir forcement les 

 variables à employer. Quelles que fussent les variables indépendan- 

 tes x et y, les équations T=f (x, y), 0 — 'j< (x, y), devront 

 être résolues par rapport à x, y, et ces dernières doivent être 

 portées dans l'expression de <t>. 



Seconde formule. Si la relation (4) ne convient pas pour ex- 

 primer le travail rendu dw, l'énergie U ne sera pas exprimable 

 par un potentiel thermodynamique et ses dérivées. Soit 



dw == Pdx -+- Bfly -+- Ldz -+- (12) 



x, y, z étant n variables indépendantes. Quelques uns des 



coefficients P, i?, L peuvent manquer dans cette formule. 



') P. A. Nékrassoff. Thermodynamique et électricité, p. 19. Moscou 1894. 



