— 143 — 



ou, symboliquement: 



dF (dw) 

 dT^- b --dT (16) 



En portant la quantité — S dans l'équation (13), la dernière se 

 réduit à 



<"> 



Dans le cas particulier que l'une des variables x, y, par 

 exemple y, n'est autre que T, l'équation (IV) devient: 



F=U+T ( ^ t +TR (17) 



Nous trouvons cette relation dans l'article cité du prof. P. Ne- 

 krassoff (p. 21); elle a été déduite par Mr. Ladislaus Natanson 



Appliquons l'équation (IV) au problème électrique cité plus haut. 

 L'une des variables sera T\ le choix de l'autre étant arbitraire — 

 nous la laisserons indéterminée. 



A cause de 



F= cV\ div = — 2V(cdV-t- Vdc) 

 l'équation (IV) deviendra: 



d'où, après réduction: 



U=cV* + TV 2 ^ T (18) 



formule identique à (9). En prenant M comme seconde variable 

 indépendante, le terme sera nul, et nous tombons dans le 



cas (10). 



*) JJcber thermodynamische Potentielle. Zeitschrift fiir physikalische Cheraie. 

 Bd. X. 1892, p. 733, formules (57) et (77). 



