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Les deux expressions de S et TJ et la dernière des formules 

 (20) nous fournissent la fonction 



F= U — TS = —jPdx cp(T) . . . . . (24) 



En portant E xy et F dans l'équation (22) et en introduisant 

 les fonctions arbitraires de T sous le signe U, nous arrivons aux 

 relations 



U=T^,(\Pdx) — jPdx — BT (25) 



dF 



U^F—Tj^—BT (26) 



formule identique au (17). 



Revenant à notre problème électrique, c étant fonction de T 

 seulement, nous avons 



d V _ F d V ^- r dc 

 dw = - 2V(c dx dx ^\ c dT-* V dT 



dT 



Dès lors 



fjy 



F=—jPdx=tfVc^ dx^cV 1 (27) 



et nous tombons dans les cas, déjà étudiés. 



C'est ainsi que l'équation (22) de Clausius présente déjà une 

 relation plus générale que celle, qui fut trouvée, beaucoup d'an- 

 nées plus tard, par d'autres auteurs éminents. 



L'article cité de Mr. L. Isatanson ne présente dans beaucoup 

 de points qu'une généralisation de l'analyse de Clausius. 



