4<á8 Bclzano, Versuch einer objeclivin Begründung der Lehre 
angegeben, und noch vollkommener der etwas zusammengesetztere, den Kästner u. A. aus 
der Lehre vom Hebel abgeleitet. 
Ich selbst verfiel schon in meinen Studienjahren auf eine Beweisart, von der mir jetzt 
noch scheinet, dass sie für eine blosse Gewissmachung genüge. Vielleicht ist es Einigen nicht 
unangenehm, hier einen kurzen Abriss derselben zu finden, den Andere überschlagen können. 
Es Seyen also an einem in a befindlichen Atome zwei Kräfte angebracht, welche den- 
selben, wenn sie allein wirkten, in einer gewissen Zeit die eine nach m, die andere nach n 
brächten. Um zu finden, wohin sie ihn bringen, wenn sie zugleich wirken, stellte ich mir 
statt eines einzigen zwei völlig gleiche Atome in a vor. Indem ich nun voraussetzte, dass die 
eine den einen, die andere den andern allein ergriíTen habe, und hierauf annahm, erstlich 
dass beide Atome dmch keine Art von Cohiision gehindert wären, sich von einander zu ent- 
fernen, musste ich behaupten, dass der eine nach m, der andere nach n gelangen werde. 
Nahm ich dagegen zweitens eine zwischen ihnen herrschende Cohäsionskraft an, die jede Tren- 
nung derselben verhindert : so лѵаг mir einleuchtend, dass die Atome in einem Orte о anlan- 
gen müssten, dessen Verschiedenheit von m und n eine blosse Wirkung der Cohäsion ist. 
Allein die Cohäsion der beiden Atome musste ich als eine gegenseitige und (ilirer vorausge- 
setzten Gleichheit wegen) auch beiderseits gleiche, somit als eine gliichc und entgegengesetzte 
Anziehung zwischen denselben betrachten. Mithin musste ich auch die jVbstände с m und с n, 
als die Wirkungen zweier gleicher und entgegengesetzter Kräfte, einander gleich und ent- 
gegengesetzt annehmen. Kömmt aber der doppelte Atom aus a in o, die Mitte von mn, an; 
so ist kein Zweifel, dass ein einfacher, der Einwirkung derselben Kräfte ausgesetzt, in der 
nämlichen Richtung den doppelten Weg zurücklegen, d. h. in dem Endpunkte der Diagonale 
des Parallelogramms m a n anlangen müsse. 
Dieser Beweis, ich wiederhole es, mag für den Zweck der blossen Gewissheil hin- 
reichen, also z. B. an seinem Orte sevn in einem Unterrichte, welchen man Anfängern er- 
lheilt; wollen wir aber die Lehre von der Zusammensetzung der Kräfte auf eine Weise be- 
arbeiten, dass auch der chjective Grund jeder Wahrheit, so weit das überhaupt möglich ist, 
deutlich werde: dann müssen wir uns in Betrachtungen einer ganz andern Art einlassen; und 
dürfen namentlich nie bloss darum, weil eine Wahrheit schon топ selbst einleuchtet, glauben, 
wir wären nicht gehalten, sie noch mit einem eigenen Beweise (welcher nun freilich nicht eine 
Gnvissmachung , sondern vielmehr nur eine Begründung seyn wird) zu versehen, wenn anders 
noch ein Grund, warum die Sache sich gerade so verhalte, angebhch ist. 
Bei einer solchen Behandlung unsers Problems — um jetzt diess Eine nur zu berüh- 
ren — dürfen wir auch den Satz, dass Kräfte, die nach einerlei Richtung, cdcr solche, die in 
emtgfgïn gesetzt en, Richtungen wirken, einer einzigen gleichgelten, welche so gross als im ersten Falle 
die Summe, un zweiten die Differenz isf, micht sclilechthin annehmen, ohne erst ei^ie eigene 
Begründung desselben zu liefern. Dieses bat aber bisher noch Niemand versucht; im Gegea- 
theile haben Viele, und unter ihnen selbst /ѵѴ/ (i^ den Biefiaphysisdicn A^ifangsg^'ünden çler 
Natorwisseiischaft) ; dici Sache so idarstelleii!:wol|e(ii,),ií4s öb \ 4i<s,;'aiui;.;eç^3^ni^. ^ahrbejüt еіи^ 
bloss analytische MävG, A.:\h- als ob es schon in dem Begriffe einepifKífaí^^. çjçjqy^ îjiÊij^ 
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