dû au frottement de l'eau sur une forme sphérique. La valeur 

 du S'E est donc : 



K S % R 2 V 2 



O £L = 



2g 



et l'on a : 



KïtzR 2 V 2 



A l tg a 



2g 



ou, après élimination de o qui, on le voit, disparaît : 



(l) = Atga 



2g 



Si l'on veut tenir compte de l'action, non négligeable, de la 

 force ascensionnelle et du courant sur la tige, on peut y arriver 

 aisément en faisant l'hypothèse, pas tout à fait exacte, que l'action 

 sur la tige et celle sur la sphère sont indépendantes et s'ajoutent 

 l'une à l'autre. 



Dans cette hypothèse, si a est la force ascensionnelle de la 

 tige dans l'eau distillée, le deuxième membre de l'équation (i) 

 devient [A + a) tg a. 



L'action du courant sur la tige aura une expression de même 

 forme que celle sur la sphère, en remplaçant K par le coefficient 

 de résistance du cylindre K' et % R 2 par la projection de la sec- 

 tion longitudinale du cylindre sur un plan vertical. 



Si donc on appelle d le diamètre de la tige et / sa longueur, 

 la poussée du courant sera : 



K' dlcos a V 2 



2g 



Et l'on aura finalement : 



(2) — (KkR 2 + K' dl cos a) = (A + a) tg a 



2g 



Réunissant les éléments connus sur une dénomination 

 unique, on peut poser: 



K TT R 2 ^ K" dl 

 = C et = c 



2g 2g 



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