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de  l’Académie  de  Saint-Pétersbourg. 
ausgedreht , die  von  einem  aus  2 zusammengeschraubten 
Hälften  bestehendem  Ringe  umgeben  ist,  der  in  den  starken 
Messingdrath  e ausläuft,  an  dessen  Ende  eine  Schrauben- 
klemme zur  Befestigung  eines  biegsamen  Leitungsdratbes , 
sieb  befindet.  Durch  eine  zweckmässige  Führung  welche  mit 
dem  Bodenbrette  des  Instruments  in  Verbindung  siebt,  wird 
es  bewirkt  dass  der  oben  erwähnte  Ring  mit  dem  Stücke  e 
und  dem  daran  geschraubten  biegsamen  Drathe,  sieb  nur  in 
gerader  Linie  bewegen  kann , wenn  das  Agometer  gedreht 
wird.  R ist  die,  auf  den  Dratbwindungen  des  Marmorcylin- 
ders  , ruhende  Rolle,  welche  mit  dem  einen  Pole  lv  der  Batte- 
rie in  Verbindung  steht.  M ist  die  vom  Multiplicator  umge- 
bene und  zu  graduirende  Bussole,  D die  art.  78  beschriebene 
Differenlialbussole  und  N ein  zweites  mit  Neusilberdrath  ver- 
sehenes Agometer.  Von  dem  Theilungspunkte  f aus,  gebt  ein 
starker  Drath  nach  dem  Lager  a.  Aus  diesem  Schema  ersieht 
man  dass  die  Theilungspunkte  des  Stromes  R und  f und  die 
respectiven  Zweige  R d a g f und  R c e M f sind.  Die  beschrie- 
bene Einrichtung  bat  aber  den  Zweck  die  Summe  der  V ider- 
stände  beider  Zweige,  als  constante  Grösse  zu  erhalten,  in- 
dem bei  Drehung  des  Agomelers,  die  eine  Verzweigung  um 
eben  so  viel  Windungen  zu,  als  die  andere  abnimmt.  Ist 
nun  M der  Widerstand  derjenigen  Verzweigung,  worin  der 
Multiplicator  und  der  zur  Rolle  führende  Theil  der  Agome- 
terwindungen sich  befindet,  x aber  der  W iderstand  der  übri- 
gen Agometerwindungen  inclusive  des  zum  Theilungspunkte 
f führenden  Drathes  g,  so  wird  sich  der  constante  Strom  S 
m 
MS 
und 
S 
_ _ verzweigen,  wo  der  letztere  derjenige  Theil 
M+x  M-j-x  8 J 8 
des  Stromes  ist,  welcher  durch  den  Multiplicator  gebt.  Ist 
also  M-j-x  wie  hier  eine  constante  Grösse  und  S ein  unver- 
änderlicher Strom,  so  werden  die  den  Ablenkungen  der  Bus- 
sole correspondirenden  Stromeskräfte,  dem  Widerstande  x 
proportional  sein,  welcher  aus  einer  gewissen  bekannten  An- 
zahl Agometerwindungen  und  aus  dem  ein  für  allemal  gemes- 
senen Widerstande  des,  bis  zum  Nullpunkte  des  Agometers 
führenden  Drathes  f g a d zusammengesetzt  ist.  Zur  Contrôle 
und  Regulirung  des  Stromes  und  um  denselben  constant  zu 
erhallen,  diente  die  in  der  ungetheilten  Zuleitung  Z N D f 
eingeschaltete  Bussole  nebst  dem  Agometer  N.  Zuei’st  wird 
das  Agometer  A auf  eine  bestimmte  Windungsanzahl  gedreht, 
dann  die  hierdurch  etwas  veränderte  Ablenkung  der  Bussole 
D durch  das  Agometer  N wieder  auf  den  Normalstand  zurück 
geführt  und  hierauf  erst  die  Bussole  M abgelesen.  Nach  dieser 
Operation  wurde  gewöhnlich  zur  Bussole  D wieder  zurück- 
gegangen um  sich  ihres  unveränderten  Standes  zu  vergewis- 
sern; jedoch  war  dieses  kaum  nöthig,  da  als  Electromotor 
ein  grosses  mit  schwacher  Säure  geladenes  Element  genom- 
men worden  war,  und  sich  ausserdem  ein  grosser  Leitungs- 
widerstand in  der  Kette  befand. 
96. 
Die  nachfolgende  Tabelle  enthält  in  den  beiden  ersten  Co- 
lumnen,  die  auf  diese  Wreise  am  Agometer  und  an  der  Bussole 
gemachten  correspondirenden  Beobachtungen  und  in  der  dril- 
len Columue  ihre  Berechnung  nach  der  Interpolationsformel 
K =61,86  tga  — 19,83  Sin  2 u — 9,75  Sin  2er 
welche  mein  geehrter  College  Herr  Dr.  Peters  so  gefällig 
war  aus  den  Beobachtungen  zu  entwickeln. 
Slro- 
mes- 
kraft. 
Reoli. 
Ablen- 
kung. 
Berech- 
nete Ab- 
lenk. 
Di  ff. 
Stromes- 
kraft. 
Beob. 
Ablen- 
kung. 
Bereeh 
neteAb-  Diff. 
lenk. 
0,252 
0°40' 
0°36' 
4-  4' 
23,232 
40° 20' 
1 
40°  12t  -f  8' 
0,752 
2°  0' 
1°38' 
4"  8 
28,232 
45°  0 
43.  i - r 
1,252 
3.54 
3.  32 
4-  2' 
33,252 
45°20/ 
43.27  - 7' 
2,252 
7.  0 
7.  2 
— 2' 
38,232 
47.  28 
47.  34  ! — 0' 
5.252 
11.  6 
11.  3 
+ 5 
44,232 
30.  0 
49.50  -j- 10. 
4,252 
13.  10 
15.  3 
+ 4 
50,232 
52.  0 
51.50  -[-IO' 
5,252 
18.30 
18.  52 
- 2 
57,232 
34.  0 
53.30  4-  4' 
G,25 1 
21.  10 
21.20 
-10' 
64,232 
33.  33 
33.30  -f  5' 
7,232 
25.  50 
23.  58 
— 
72  232 
57.  43 
57  40  — V 
8 252 
23.  12 
25. 35 
— 2V 
80,232 
39.50 
39. 50  0' 
10,252 
28.  30 
28.  43 
4- 
88,232 
00.  38 
61.  0 —8' 
12,252 
51.20 
51.  15 
+ r 
90,252 
62.  52 
02.  52  1 0' 
11.252 
33.  30 
53.  !9 
4-1  U 
102,232 
03  30 
63.32  - 2' 
1 0,252 
33  10 
33.  9 
4-  t' 
1 10,232 
64.  40 
64.  47  - 7' 
19,232 
57.  40 
57.51 
4 9' 
1 20,252 
00.  0 
66.12  —12' 
97. 
Obgleich  die  Beobachtungen  selbst,  mit  manchen  Fehler- 
quellen behaftet  sind,  indem  z.  B.  die  Einstellung  der  auf 
einer  Spitze  schwebenden,  ziemlich  schweren  Nadel  nur  bis 
auf  etwa  (j  sicher  und  bei  der  Angabe  der  Agometerwindun- 
gen, nicht,  ihr  wirklicher  Widerstand  (art.  77),  sondern  nur 
ihre  Anzahl  genommen  war,  so  spricht  es  doch  für  die  an- 
gewandte Methode,  dass  Berechnung  und  Beobachtung  eine 
gute  Uebereinstimmung  zeigen.  Zum  bequemen  Gebrauch 
dieser  Bussole  halte  ich  mir  daher  eine  Tabelle  von  Grad  zu 
Grad  nebst  den  Differenzen  von  St/  zu  10  berechnet,  bei 
welcher  die  Stromeskraft  welche  die  Nadel  um  1°  ablenkte, 
als  Einheit  angenommen  war.  Der  wahrscheinliche  Fehler  er- 
giebt  sich  nach  der  vorigen  Tabelle  zu  5(2.  Herr  Dr.  Peters 
bemerkt  in  Bezug  auf  die  oben  mitgetheilte  Interpolations- 
formel, dass  sie  nicht  die  einzige  sein  dürfte,  durch  welche 
sich  die  beobachteten  Ablenkungen,  bis  auf  einige  Minuten 
darstellen  Hessen,  wenigstens  stimme  die  Formel 
/;= 65  lg  a Sin  a — 19,5  Sin  2a  Sina 
