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de  l’Académie  de  Saint-Pétersbourg. 
Es  möge  die  Linie  NN  die  Bewegungsrichtung  eines  der  in- 
ducirten  Eisencylinder  vorstellen;  bei  N stehe  er  einem  der 
Magnetpole  gegenüber,  der  ihm  einen  Nord-Magnetismus  mit- 
theilt, bei  S stehe  er  dem  folgenden  entgegengesetzten  Mag- 
netpol gegenüber,  der  ihm  einen  eben  so  starken  Süd-Magne- 
tismus mittheilt  und  bei  N erlange  er  wiederum  seinen  an- 
fänglichen Nord-Magnetismus,  so  dass  der  betrachtete  Eisen- 
cylinder von  iVbei  N eine  volle  Periode  seines  veränderli- 
chen Magnetismus  durchlaufen  hat;  bei  meiner  Störer’schen 
Maschine  vollendet  jeder  der  inducirten  Eisencylinder,  wäh- 
rend einer  vollen  Umdrehung,  3 solcher  Perioden,  allein  die 
folgenden  beiden  Periode  können  der  ersten  vollkommen 
gleich  angenommen  werden,  wir  haben  also  nur  den  Vorgang 
in  einer  der  Perioden  zu  betrachten,  die  Wirkung  mit  3 zu 
multipliciren  und  die  Erscheinung  bei  einer  vollen  Umdre- 
hung ist  damit  ermittelt.  Wir  nehmen  fürs  Erste  an,  dass  der 
Magnetismus  sich  dem  Eisen  augenblicklich  mittheilt,  dass 
also  der  stärkste  Magnetismus  des  Eisencylinders  genau  in 
den  Lagen  N,  S und  N eintritt.  Wir  wollen  die  Stärke  dieses 
Magnetismus  in  diesen  Punkten  durch  3 gleiche  senkrechte 
Ordinaten  NA,  SB  und  N'C  ausdrücken,  von  welchen  SB  nach 
unten  gerichtet  ist,  weil  der  südliche  Magnetismus  bei  S den 
nördlichen  Magnetismen  bei  N und  N gerade  entgegenge- 
setzt ist.  Drücken  wir  die  Stärke  des  erregten  Magnetismus 
an  jedem  andern  Punkte  durch  eine  ihr  entsprechende  Or- 
dinate aus,  so  wird  dadurch  eine  krumme  Linie  ADBEC  con- 
struis, welche  die  Veränderung  des  Magnetismus  des  Eisen- 
cylinders während  einer  vollen  Periode  angiebt.  Zwar  möchte 
es  für  jetzt  noch  unmöglich  sein,  das  Gesetz  der  Krümmung 
dieser  Linie  anzugeberi,  allein  wenigstes  wird  sie  in  den  Punk- 
ten A,  B , C ihre  grösste  Entfernung  von  der  Abscissenlinie 
NN'  erreichen  und  in  den  gerade  in  der  Mitte  liegenden  Punk- 
ten D und  E wird  sie  dieselbe  schneiden,  denn  in  diesen 
Punkten  D und  E ist  der  Cylinder  gerade  eben  so  entfernt 
von  einen  Nordpol  des  Magneten,  als  von  einen  Südpol,  so 
dass  er,  bei  Voraussetzung  gleicher  Stärke  der  Pole,  gar  kei- 
nen Magnetismus  zeigen  kann  ; übrigens  werden  die  nächsten 
Folgerungen,  die  wir  aus  diesen  Betrachtungen  ziehen,  unab- 
hängig sein  von  dem  Krümmungsgesetz  dieser  Linie. 
Indem  sich  nun  der  Nordmagnetismus  des  Eisencylinders 
während  der  Bewegung  von  N bis  D von  der  Grösse  NA  bis 
auf  0 vermindert,  inducirt  er  in  der  den  Cylinder  umgebenden 
Spirale  in  jedem  Moment  eine  electromotorische  Kraft,  die  ei- 
nen Strom  in  derselben  veranlasst,  dessen  Richtung  mit  der 
Richtung  der  Ampèreschen  Ströme  des  magnetischen  Cylin- 
ders zusammenfallt,  dessen  Grösse  aber  in  jedem  Moment  der 
in  ihm  statt  findenden  Schwächung  des  Magnetismus  propor- 
tional ist,  also  durch  die  Neigung  der  Tangente  der  krum- 
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men  Linien  ADBEC,  für  die  dem  Moment  entsprechenden  Ab- 
scisse, angedeutet  wird.  Die  electi’omotorische  Kraft  (und  also 
auch  der  Strom)  wird  daher  hei  N=  0 sein,  weil  hier  die 
Neigung  der  Tangente  gegen  der  Abscissenlinie  0 ist,  sie  wird 
bei  D ihr  Maximum  erreichen,  weil  hier  die  Neigung  der 
Tangente  am  grössten  ist,  und  wird  bei  weiterer  Fortbewe- 
gung des  Cylinders  hei  S wieder  0 werden,  bei  E wieder  ihr 
Maximum  (nur  bei  entgegengesetzter  Richtung  des  Sromes) 
erreichen  und  endlich  bei  N wieder  0 werden.  Der  Strom 
wird  in  seiner  Stärke  ausserdem  von  dem  Widerstande  der 
Kette  bedingt  werden,  er  wird  aber  immer  dieselben  Phasen 
durchlaufen,  so  dass  seine  Veränderung  durch  die  krummen 
Linien  NaSbN'  wird  dargestellt  werden  können,  für  welche 
übrigens  die  Länge  der  grössten  Ordinaten  Da  = Eb  willkür- 
lich angenommen  worden  ist.  Allein  dieser  inducirte  Strom 
muss  seinerseits  wiederum  Magnetismus  in  dem  Eisency  lin- 
der hervorrufen  , den  wir  den  secundären  Magnetismus 
nennen  wollen,  zum  Unterschiede  von  dem  durch  den  Mag- 
neten erregten  Magnetismus,  der  der  primäre  heissen  mag; 
der  secundäre  Magnetismus  wird  in  jedem  Punkte  dem  hier 
w irkenden  Strome  an  Stärke  proportional  sein  und  seine  Rich- 
tung wird  so  bezeichnet  werden  müssen,  dass  positiven  Ordina- 
ten des  Magnetismus  auch  positiven  des  Stromes  entsprechen 
und  umgekehrt  negativen  Ordinaten  des  Magnetismus  auch 
negative  des  Stromes;  es  wird  daher  die  krumme  Linie,  wel- 
che den  secundären  Magnetismus  in  jedem  Punkte  angiebt, 
ganz  dieselben  Phasen  haben,  wie  die  Linie  des  Stromes;  da 
ausserdem  die  obsaluten  Grössen  der  Ordinaten  von  uns  will- 
kürlich angenommen  wurden,  so  können  wir  uns,  zur  Ver- 
einfachung der  Figur,  vorstellen  dass  dieselbe  krumme  Li- 
nie NaSbN , welche  den  inducirten  Strom  repräsentirt , auch 
die  Stärke  des  secundären  Magnetismus  von  jedem  Punkte 
ausdrückt.  Dieser  sich  in  jedem  Augenblicke  ändernde  secun- 
däre Magnetismus  des  Eisencylinders  endlich  wird  aber  mit 
eben  dem  Recht  wiederum  eine  secundäre  electromoto- 
rische Kraft  in  den  Spiralen  erzeugen,  wie  der  primäre 
Magnetismus  und  ganz  analoge  Betrachtungen,  wie  wir  sie 
dort  anstellten,  führen  uns  dazu,  dass  diese  electromotorische 
Kraft  in  jedem  Punkte  durch  die  krumme  Linie  A DB  EC 
wird  ausgedrückt  wrerden  können;  die  wirklich  statt  fin- 
dende electromotorische  Kraft  wird  also  an  jedem  Punkte 
durch  Summirung  der  primären  und  secundären  electromolori- 
schen  Kraft  erhalten  w erden  oder  in  unserer  Figur  durchSum- 
mirung  der  denselben  Punkten  der  Abscissenaxe  angehörigen 
Ordinaten  der  krummen  Linien  NaSbN'  und  A DB’EC ";  führt 
man  diese  Summirung  wirklich  aus,  so  erhält  man  die  krum- 
men Linien  A'aßydC',  welche  die  Veränderung  der  wirklich 
statt  findenden  electromotorische  Kraft,  also  auch,  bei  Schlies- 
sung der  Kette  durch  denselben  Drath,  die  Veränderung  des 
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