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Bulletin  physico-mathématique 
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Höhe 
der 
a — Æj  für  die  Entfernungen 
Flüssigkeit 
10 
lo 
20 
2d 
50 
60 
120 
10 
20,601 
22,352 
24,417 
26,316 
20 
17,151 
19,281 
21,486 
30 
16,246 
17  829 
19,368 
33,300 
40 
15,764 
17,081 
18,204 
50 
16,537 
17,303 
19,703 
24,522 
Führen  wir  die  Berechnung  für  jede  Höhe  der  Flüssig- 
keit aus,  so  wie  früher,  so  erhalten  wir  folgende  Werthe 
für  L -j-  — und  A* 
F 
Höhe 
der 
Flüssigkeit 
laP- 
“ F 
X 
berech- 
netes À 
Differenz 
10 
16,930 
0,371 
0,442 
0,071 
20 
15,054 
0,214 
0,221 
+ 0,007 
30 
14,584 
0,154 
0,147 
— 0,007 
40 
14,480 
0,121 
0,111 
— 0,010 
50 
15,002 
0,078 
0,088 
-1-0,010 
Wir  finden  also  die  Grösse  von  Z unabhängig 
von  der  Grösse  der  eingetauchten  Electrodenflächen;  nur 
bei  der  geringsten  Höhe  von  10  halben  Linien  ist  der 
Werth  merklich  stärker,  als  für  die  übrige  Höhe.  Für 
letztere  ist  der  Mittelwerlh  H,78.  Daraus  schliessen  wir, 
wenigstens  wenn  die  Grösse  der  eingetauchten  Electro- 
denfläche  136,5  Quadratlinien  überschreitet.  Folgendes: 
1.  Existirt  keine  Polarisation  (p~0),  so  ist  der 
Widerstand  des  Ueberganges  unabhängig  von  der 
Tiefe  der  Eintauchung  der  Electrode. 
2.  Existirt  kein  Widerstand  des  Ueberganges  (Z~0), 
so  ist  die  Polarisation  eine  von  der  Tiefe  des 
Eintauchens  der  Electroden  unabhängige  Grösse. 
3.  Existirt  sowohl  ein  Widerstand  des  Ueberganges 
als  auch  eine  Polarisation  der  Platten,  so  müssen 
beide  constant  sein  für  jede  Tiefe  des  Eintau- 
chens. 
Da  der  Werth  von  L ~ 14,78  für  den  Strom 
r 
10,1  gefunden  wurde,  so  ist  der  Werth  m für  den 
Strom  1 ~ 14,78  X 10,1  ~ 149,278  nach  dem  Agometcr 
(Z);  folglich  auf  den  Agometer  {A  reducirl  durch 
Multiplication  mit  0,87  finden  wir  m ~ 12‘^,87 , welches 
sehr  gut  mit  dem  für  viel  grössere  Electroden  in  No.  9 
und  10  und  mit  ungefähr  eben  so  grossen  in  No.  8 
stimmt,  denn  dort  fanden  wir  die  respectiven  Werthe 
— 129,1,  124,6  und  129,61,  alle  auf  den  Agometer  (^A) 
bezogen.  Dies  ist  ein  neuer  und  bei  dem  grossen  Un- 
terschiede der  eingetauchten  Flächen  (von  1,36  his  20,63 
Quadratzoll),  völlständigerer  Beweis  der  Unabhängigkeit 
von  m,  also  auch  von  L und  von  der  Grösse  der 
eingetauchten  Flächen. 
Nehmen  wir  die  Widerstände  der  Flüssigkeit  oder  X 
für  die  verschiedenen  Höhen  (mit  Ausnahme  der  Beob- 
achtung der  Höhe  10),  so  erhalten  wir  im  Mittel  die 
Grösse  4,38  als  den  Widerstand  für  die  Höhe  I5  diese 
Grösse  mit  den  Höhen  dividirl  giebt  den  berechneten 
Widerstand  X unserer  Tabelle  und  die  Differenzen  von 
den  früher  bestimmten  X zeigen  durch  ihre  Unbedeu- 
tendheit und  ihre  abwech  elnden  Zeichen,  dass  die  Wi- 
derstände der  Flüssigkeit  in  der  Thal  den  Querschnitten 
umgekehrt  proportional  sind.  Nur  die  erste  Beobach- 
tung, wenn  man  sie  mit  hinzuzieht,  gieht  eine  bedeu- 
tende Differenz.  Bei  geringen  Oberflächen  der  Electro- 
den finden  wir  also  sowohl  für  L als  auch  für  X 
bedeutende  Abweichungen  von  den  Besultaten  der  übri- 
gen Oberflächen.  Die  folgenden  beiden  Versuchsreihen 
sind  der  so  eben  mitgelheilten  Reihe  (^A)  ganz  analog 
und  also  ohne  weitere  Erläuterung  verständlich  \ die 
Zahlen  in  ihnen  sind  die  Mittel  aus  2 Reihen. 
