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BlTLLETllS  PHYSIC 
absoltute  \Verth  ist  etwas  geringer  (im  Mittel  12,5 
stall  14-, 5.) 
Auch  für  Kupfereleclroden  und  Schwefelsäure  ergab 
sich  für  Z -j-  > sobald  die  Fläche  1 Quadratzoll  über- 
schritten ward,  ein  nahezu  constanter  Werth;  dieser 
Werth  4,4-  ist  aber  mehr  als  3 mal  geringer  als  der  für 
Platinaelectroden.  Dieser  Werth  stimmt  mit  den  in  ähn- 
lichen Fällen  (11.  (C))  für  viel  grössere  Electroden  und 
für  denselben  Strom  erhaltenen  (3,477  nach  Agometer 
(^),  al  so  4,0  nach  (£))  sehr  wohl  überein,  da  die  Na- 
tur der  Kupferplatten  leicht  verschieden  gewesen  sein 
konnte. 
16. 
Als  Endresultat  aller  obigen  Versuche  hebe  ich  nun 
foEende  2 Sätze  hervor  ; 
O 
1.  Der  Leitungswidersland  des  Üeberganges,  w'enn 
er  existirt,  muss  den  Slacken  der  Ströme  unige- 
kehrt  proportional  gesetzt  werden. 
2.  Der  Widerstand  des  Üeberganges,  wenn  er  existirt, 
ist  unabhängig  von  der  Grösse  der  eingetauchten 
Fläche,  wenigstens  wenn  diese  eine  gewisse  Grenze 
überschreitet. 
Wir  haben  bereits  (No.  7)  gesehn,  dass  mit  Annahme 
dieser  Gesetze  alle  Erscheinungen  sich  eben  so  wohl 
durch  einen  Widerstand  des  Le])erganges,  wie  durch 
eine  Polarisation  der  Platten  oder  auch  durch  beide 
zusammen  erklären  lassen.  Für  die  Berechnioig  der 
Stromstnrhen  bei  electrolylischer  Action  ist  es  also  völlig 
gleichgültig,  welcher  der  drei  Annahmen  wir  den  Vor- 
zug einräumen;  die  Resultate  weiden  immer  dieselben 
sein,  wenn  wir  nur  jedesmal  die  aus  ^ ersuchen  herzu- 
leitenden Constanten  im  Sinne  der  angenommenen  Hy- 
pothese bestimmen. 
Für  die  Theorie  des  gaivauischen  Stromes  'oder  für 
die  Ermittelung  der  Gesetze  solcher  Erscheinungen  des- 
selben, die  von  dem  Tf^iderstande  der  electroelYtischeji 
Zelle  unmittelbar  abhängen,  wde  die  Wärmeerscheinun- 
gen, ist  es  aber  von  der  höchsten  Wichtigkeit  die  wahre 
Natur  der  Erscheinungen,  die  wdr  mit  dem  Namen  des 
Widerstandes  des  üeberganges  zu  bezeichnen  pflegten, 
kennen  zu  lernen.  Nun  scheint  es  mir  aber  klar  zu 
sein,  dass  wir  consequenter  und  mit  den  sonstigen  Er- 
scheinungen übereinstimmender  handeln  werden,  wenn 
wir  die  Erscheinungen  des  sogenannten  Widerstands- 
überganges blos  einer  Polarisation  der  Platten  zuschrei-  j 
0-MATHÉMATIQUE 
ben  und  also  das  Wort;  Widerstand  des  Üeberganges 
ganz  aus  der  Nomenclalur  des  galvanischen  Stroms  strei- 
chen, aus  folgenden  Gründen: 
1.  Er  ist  consequent  für  die  Erklärung  einer  Er- 
scheinung nicht  2 Ursachen  anzunehmen,  wenn 
eine  dazu  ausreicht;  da  nun  eine  Polarisation  der 
Platten  gewiss  existirt  und  dieselbe  ausreirht,  um 
die  Erscheinungen  aller  obigen  Versuche  zu  er- 
klären, so  ist  es  consequent  sie  als  die  alleinige 
Ursache  anzuselien. 
2.  Der  Charakter  eines  Witlerslandes  in  den  Er- 
scheinungen des  galvanischen  Stromes  hat  immer 
etwas  Passives;  es  ist  diesem  Charakter  entgegen, 
dass  ein  solcher  Widerstand  von  der  Stärke  des 
Stroms  abhängen  soll  und  in  der  That  finden 
wir  solches  auch  bekanntlich  nicht  für  feste  Kör- 
per noch  für  flüssige,  wie  wir  aus  den  Werlhen 
von  X in  unsern  obigen  Versuchen  sahen. 
5.  Alle  sonstigen  Widerstände  gegen  den  galvani- 
schen Strom  sind  den  Querschnitten  des  Leiters 
umgekehrt  proportional,  sowohl  bei  festen  als 
flüssigen  Leitern,  wie  solches  für  letztere  unsere 
Versuche  ebenfalls  beweisen  (No.  13);  der  Wi- 
derstand des  Üeberganges  aber  würde  auch  hier- 
von eine  Ausnahme  machen,  wenigstens  für  Grösse 
der  Electroden  die  eine  gewisse  Grösse  übei- 
schreiten. 
Diese  Gründe  veranlassen  mich  künftig,  in  Ueberein- 
stimmung  mit  Ohm  und  Vorselmannde  Heer,  den 
Widerstand  des  Üeberganges  ganz  zu  ignoriren  und  alle 
dahin  gehörigen  Erscheinungen  einer  blossen  Polarisa- 
tion der  Platte  zuzuschreiben,  für  welche  dann  folgende 
Gesetze  gellen: 
1.  Die  Polarisation  der  Electroden  erfolgt  augen- 
blicklich in  ihrer  ganzen  Stärke  auf  den  Eintrilt 
des  Stromes. 
2.  Sie  ist  unabhängig  von  der  Stärke  des  Stromes. 
3.  Sie  ist  unabhängig  von  der  Grösse  der  Electro- 
den, wenn  diese  eine  gewisse,  für  stärker'e  Ströme 
bedeutendere  Grösse  überschreitet. 
4.  Sie  hängt  ab  von  der  Natur  der  Electroden  und 
der  mit  ihr  in  Berührung  befindlichen  Flüssis- 
keit,  nicht  aber  von  der  Concentration  derselben 
(z.  B.  der  verdünnten  Schwefelsäure  , 
Demnach  ist  die  Formel  für  den  Strom  F ^ wenn  er 
durch  eine  Flüssigkeitszelle  geht,  deren  Widerstand  X 
ist,  wenn  die  electromotorische  Kraft  der  gebrauchten 
Kette  k (eigentlich  der  Unterschied  ihrer  electrome- 
