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Bulletin  physico-mathématique 
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Tabelle  XV. 
Lauge 
der 
Stangen 
Magnetismus  der 
Endflächen  hei 
ganz  bewickelten 
Stangen 
Magnetismus  der 
Endflächen,  wenn 
alle  Windungen 
sich  an  den  En- 
den befinden 
3' 
0,73337 
0,75594 
2v; 
0,69930 
0,72637 
2' 
0,74022 
072417 
11/' 
» 2 
0,78798 
0,74915 
T 
078470 
0,75737 
1/  ' 
2 
0,77628 
0,7691 1 
im  Mittel 
0.75364 
0,74702  1 
Uiese  schöne  und  bei  Versuclien  von  so  coinplicirter 
Nalur,  kaum  zu  erwartende  Uebereinstimmung  der  Mit- 
tel aus  beiden  Versuchsreihen,  ermangelt  nicht  der 
Wahrscbeinlicbkeit  unseres  obigen  Gesetzes  ein  bedeu- 
tendes Gewicht  zu  verleiben.  Es  bedurfte  nämlich  nicht 
einmal  sehr  zahlreicher  Beobachtungen,  damit  die  zu- 
fälligen Umstände  sich  gegenseitig  aufhöhen,  und  das 
Gesetz  rein  hervortreten  konnte.  Dieses  Gesetz  können 
wir  aber  nun  auch  in  grösserer  Allgemeinheit  so  aus- 
aussprechen  : 
Del'  Magnetismus  der  Endflächen  gleich  dicker  Ei- 
senstangen, verhält  sich  wie  die  Anzahl  der,  ent- 
weder auf  der  ganzen  Länge  gleichniässig  verbrei- 
teten, oder  an  den  Enden  auf  gehäuften  electromag- 
netischen  U indungen  , itiulliplicirt  mit  der  Stärke 
der  Ströme. 
Oder  wenn  man  das  Art.  28  p.  4 entwickelte  Gesetz 
in  Bezug  auf  die  Dicke  der  Eisenstangen  mit  hinzuzieht  : 
Der  Magnetismus  der  Endflächen  electromagnet i- 
schcr  Eisenstangen,  verhält  sich  wie  die  Länge  des, 
entweder  die  ganze  Länge  der  Stangen  gleichniässig 
oder  nur  die  Enden  derselben  umgebenden  Drathes, 
multiplicirt  mit  der  Stärke  der  Ströttie. 
III.  A b t h e i 1 u n g. 
33. 
ln  den  beiden  vorhergehenden  Abtheilungen  unserer 
Abhandlung,  so  wie  in  einer  frühem  Abhandlung  «über 
die  Tragkraft  der  Electromagnete«  (Bulletin  scientifique 
T.  V,  No.  17)  findet  sich  in.präcisen  Ausdrücken  alles 
zusammengefasst,  was  auf  die  Anordnung  der  Electromag- 
nete Bezug  hat,  wenn  die  Wirkung  des  freien  Magne- 
tismus ihrer  Endflächen  in  Anspruch  genommen  werden 
soll.  Als  Kesuine'  der  verschiedenen  von  uns  in  allen 
erforderlichen  Rücksichten  geführten  Untersuchungen, 
erhält  man  das  interessante  und  practisch  höchst  wich- 
tige Resultat,  dass,  wenn  man  in  Bezug  auf  Eigenmas- 
sen, wie  auf  Länge  und  Dicke  des  umwickelnden  Dra- 
thes nicht  beschränkt  ist,  man  mit  jeder  Stärke  des 
Stromes,  beliebig  starke  Electromagnete  erzeugen  könne. 
Denn  da  die  Dimensionen  des  Eisens  an  sich,  wie  wir 
gesehen  haben,  auf  den  Magnetismus  der  Endflächen  von 
keinem  Einflüsse  sind,  und  die  Anzahl  der  Windun- 
gen, unter  den  oben  angegebenen  Beschränkungen,  al- 
lein das  Bestimmende  ist,  so  sieht  man  leicht  ein,  dass 
man  mit  galvanisch  aequivalenten  Dräthen  von  beliebi- 
ger Länge  und  angemessener  Dicke  eine  jede  beliebige 
Anzahl  von  Windungen  machen  und  also  auch  einen  | 
jeden  beliebigen  starken  Grad  electromagnetiscber  Er- 
regung bervorbringen  könne.  Hat  man  einmal  die,  dem 
Maximo  entsprechende  Bedingung  erfüllt,  wonach  der 
Leitungswiderstand  des  Spiraldrathes  , dem  Leitungs-  j 
widerstände  der  Batterie  gleich  sein  muss,  so  kann  man  ' 
mit  demselben  Strome  oder  derselben  electrolytischen 
Action,  vermittelst  eines  Drathes  von  n fâcher  Länge 
und  n fachem  Queerschnitte,  den  Endflächen  eines  Ei-  ; 
senkerns  von  td  fâcher  Oberfläche,  einen  n fachen  Mag- 
netismus und  also  eine  n'^  fache  Tragkraft  ertheilen,  oder, 
ohne  Verstärkung  der  Batterie  durch  blosse  V ermeh- 
rung  des  Gewichts  des  galvanisch  aequivalenten  Spiral-  t 
drathes  und  eine  verbältnissmässige  Vergrösserung  der 
Oberfläche  des  Eisenkerns,  jede  heliehige  Tragkraft  j 
hervorbringen.  Dieser  Satz,  der  nur  eine  statische  j 
Bedeutung  bat,  an  den  man  aber  manche  mechanische  ji 
Folgerungen  zu  knüpfen  gedachte,  hat  gerade  in  diesen  •. 
Beziehungen  viel  Aehnlichkeit  mit  dem  sogenannten  i 
hydrostatischen  Paradoxon,  oder  mit  dem  Gesetze  der  ö 
bekannten  einfachen  mechanischen  Potenzen.  ! 
34. 
Eine  weitere  Frage  ist  nun  die,  nach  der  zweckmäs-  j 
sigsten  Anordnung  der  Electromagnete,  wenn  dieselben  ' 
zur  Hervorbnngung  von  Inductionsströmen  dienen  sol- 
len, Hier  zeigen  schon  oberflächliche  Versuche,  dass  : 
diese  Phänomene  keinesweges  so  einfachen  Gesetzen 
unterworfen  sind,  als  diejenigen,  mit  deren  Untersu-  | 
chung  wir  uns  bisher  beschäftigt  hatten.  Man  nimmt  . 
