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DE  l’Académie  de  Saint-Pétersbourg. 
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nämlich  sogleich  wahr,  dass  wenn  man  eine,  mit  einer 
galvanischen  und  einer  Inductionsspirale  bewickelte  Rolle 
auf  einen  langem  oder  kürzern  Eisencylinder  schiebt, 
man  beim  OefFnen  des  galvanischen  Kreises,  im  erstem 
Falle  einen  viel  starkem  Indnctionsstrom  erhält,  als  in 
letzterm;  ja,  dass  man  schon  eine  namhaft  stärkere  Wir- 
kung erhält,  wenn  man  an  die  Eisencylinder  auch  nur 
einen  Anker  von  w^eichem  Eisen  anlegt.  Diese  Ver- 
stärkung entsteht  nicht  etwa  dadurch,  dass  die  Armatur 
unmittelbar  auf  die  Spirale  wirkte,  sondern  vielmehr, 
weil  durch  die  Armatur  eine  grössere  Quantität  des 
magnetischen  Fluidums  in  dem  unmittelbar  unter  der 
Inductionsspirale  befindlichen  Theil  des  Eleciromagneten 
selbst  zerlegt  wird.  Mehr  noch  verstärkt  wird  die  Wir- 
kung. wenn  man  statt  des  weichen  Eisens  einen  Elec- 
tromagneten,  mit  entgegengesetzten  Polen  anlegt.  Eine 
ähnliche  Beziehung  findet  auch  da  Statt,  wo  die  Polar- 
wirkungen in  Anspruch  genommen  werden,  bei  der 
Tragkraft  nämlich,  die,  wie  man  weiss,  durch  die  Masse 
des  angelegten  Ankeis  zum  Theil  bedingt  wird,  und  die 
sieb  ungemein  verstärkt,  wenn  man  statt  des  blossen 
Eisens,  electromagnetisirtes,  vnn  derselben  Form  anlegt. 
Wir  erinnern  hierbei  an  unsere  Versuche  über  die  Trag- 
kraft der  Electromagnele  (Bulletin  scientifique  T.  V.No.  17) 
wo  wir  die  Anziehung  der  beiden  Electromagnete  unter 
sonst  gleichen  Umständen,  ungefähr  mal  stärker 
fanden,  als  da,  wo  das  eine  Individuum  das  als  Anker 
diente,  unmagnetisirt  blieb.  Es  gpht  also  schon  aus  die- 
ser Betrachtung,  mehr  aber  noch  ans  den  vorläufigen 
Versuchen,  die  wir  im  Anhänge  geben  werden,  hervor, 
dass  die  ganze  Quantität  des  erregten  Magnetismus  nicht 
nur  eine  complicirtere  Function  von  der  Länge  des  Ei- 
senkerns sein  muss,  sondern  nicht  minder  von  der  An- 
ordnung der  electromagnelischen  Spiralen  und  der  Stelle, 
wo  sie  sich  befinden,  abhängig  ist. 
35. 
Denken  wir  uns  einen,  entweder  ganz  oder  nur  zum 
Theil  mit  electromagnetischen  Spiralen  bedeckten  Eisen- 
kern, der  Länge  nach  senkrecht  auf  die  Axe,  in  Schich- 
ten getheilt,  so  wird  die  totale  Quantität  des  zerlegten 
magnetischen  Fluidums,  der  Summe  der  in  den  einzel- 
nen Schichten  zerlegten  Magnetismen  gleich  sein.  Es 
kommen  also  die  derartigen  Untersuchungen,  auf  die 
Frage  zurück  über  die  wahre  Vertheilung  des  Magne- 
tismus in  einem  Electromagneten,  und  auf  die  Quadratur 
der  dem  Gesetze  dieser  A'ertheilung  entsprechenden 
Curve.  Es  versteht  sich,  dass  diese  Untersuchung  nicht 
zu  verwechseln  ist  mit  der  von  Coulomb  zuerst  unter- 
nommenen, über  die  Vertheilung  àes  freien  Magnetis- 
mus in  einem  Magnelstabe.  Bei  diesen  ist  die  Rede  von 
der  Wirkung  des  Magnetismus  auf  einen  ausserhalb  be- 
findlichen Punkt,  bei  unsern  Untersuchungen  aber  wol- 
len wir  den  definitiven  Zustand  des  Gleichgewichts,  ge- 
wissermaassen  die  Spannung  kennen  lernen,  die  durch 
die  vertheilende  Wirkung  der  magnetischen  Partikel  un- 
ter sich,  in  jedem  Queerschnitte  des  Electromagneten 
hervorgerufen  wird.  Es  giebt , wie  wir  glauben,  nur 
ein  Mittel  diesen  Zustand  kennen  zu  lernen  und  wirk- 
lich zu  messen,  und  dieses  bietet  uns  unsere  bisherige 
Anwendung  der  Inductionsströme  dar,  die  wir  erhalten, 
wenn  wir  das  magnetische  Gleichgewicht  der  Spannung 
aufheben  und  durch  Unterbrechung  des  galvanischen 
Kreises , den  Magnetismus  verschwinden  lassen.  Wir 
nehmen  an,  und  unsere  bisherigen  Versuche  haben  uns 
dazu  berechtigt,  dass  der  gemessene  J/iductio/isstrom  pro- 
poj'lional  ist  der  ganzen  Quantität  des  magnetischen 
Fluidums^  welches  an  dieser^  sich  unmitteil>ar  unter  der 
Inductionsspirale  beßmilichen  Schicht^  zerlegt  ist.  Wir 
können  aber  nicht  mit  Stillschweigen  übergehen,  dass 
wir  uns  auch  davon  überzeugt  haben,  wie  der  Einfluss, 
den  die  benachbarten  Schichten  auf  die  Inductionsspirale 
ausüben,  zwar  existirt,  aber,  da  die  Erregung  bei  ge- 
ringer Dicke  der  Umwicklung  nur  unter  einem  sehr 
spitzen  Winkel  Statt  findet,  so  gering  ist,  dass  er  bei 
unsern  Untersuchungen  vorläufig  ausser  Acht  gelassen 
werden  durfte.  Von  den  verschiedenen  hierüber  ange- 
stellten  Versuchen  wollen  Avir  nur  anführen,  dass,  als 
wir  eine  mit  88  Windungen  bedeckte  Inductionsspirale 
in  die  V erlängerung  einer  2 langen  äusserst  stark 
magnetisirten  Eisenstange,  dicht  an  den  Pol  derselben 
anlegten,  wir  nur  Spuren  eines  Inductionsstroms  und 
etwa  0*^,6  Ablenkung  am  Inductionsmultiplicator  erhielten. 
Das  Verfahren,  das  wir  bei  diesen  Untersuchungen 
beobachtet  haben,  besteht  nur  darin,  dass  wir  auf  einer 
electromagnetisirten  Eisenstange  eine  Inductionsspirale 
verschoben,  und  die  an  jeder  Stelle  zerlegte  Quantität 
des  magnetischen  Fluidums  durch  den  erregten  Ir  diic- 
tionsstrom  maassen.  Der  Sinus  des  halben  gemessenen 
Winkels  giebt  die  Ordinate  der  Curve  , welche  dem 
Gesetze  der  Vertheilung  entspricht.  Man  begreift  dass 
die  Resultate  um  so  genauer  ausfallen,  je  geringer  die 
Länge  der  verschiebbaren  Inductionsspirale  ist.  und  je 
mehr  Stellen  des  Eisenkerns  zur  Untersuchung  gezo- 
gen werden.  Es  ist  kaum  nöthig,  sich  darüber  aus- 
