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DE  l’Académie  de  Saint-Pétersbourg, 
182 
Für  Kupfer 
{P)  F=;2G,71  7:=  1,3010 
(Ç)  =33,08  =0,8354  =014,2 
(/?)  =40,12  =0,5750  =025,5 
(ß)  =48,07  =0,3810  =880,4 
Das  Resultat  der  Reihe  (A)  allein  weicht  von  der 
Gleichheit  der  übrigen  Zahlen  ab;  aus  welcher  Ursache 
ist  schwer  zu  sagen. 
Endlich  benutze  ich  noch  die  Reihen,  die  ich  für  die 
Neusilberspirale  im 
Wasser  erhalten  habe,  sie  sind 
F=  20,85 
T=  4,8901  FH  — 2V2& 
= 33.08 
= 1,8800  =2057 
= 40,12 
= 1,2730  =2049 
= 48,07 
= 0,8640  =2038 
= 57,29 
= 0,6314  =2072 
In  allen  diesen  Fällen  ist  die  Constanz  der  Produkte 
von  F'^x  so  augenscheinlich,  dass  wdr  mit  Recht  den 
Satz  als  in  der  Erfahrung  begründet  annehmen  können, 
die  Wärmeentwicklung  sei  den  Quadraten  der  Ströme 
proportional.  Auch  hier  wird  dieses  Gesetz  noch  besser 
bestätigt  werden,  wenn  wir  sämmtliche  Beobachtungen 
dazu  benutzen  werden. 
24. 
Wenn  wir  also  nach  (22)  annehmen,  dass  die  Wär- 
meentwickelung durch  den  Strom  nur  in  so  fern  von 
der  Natur  des  Metalls,  aus  welchem  die  Dräthe  bestehn, 
ahhängt,  als  durch  solche  die  Widerstände  bewirkt  wer- 
den, so  haben  wir  in  (22)  und  (23)  die  Sätze  dargethan: 
1)  Die  Wärmeentwickelung  ist  den  Leitungswiderstän- 
den der  Dräthe  proportional,  und 
2)  Die  Wärmeentwickelung  ist  den  Quadraten  der 
Ströme  proportional. 
Bezeichnung 
der 
Reihen 
F 
X 
T 
(ß) 
10,10 
35,15 
1,3459 
(ß) 
15,35 
22,09 
0,9189 
(C) 
15,35 
35,20 
0,5711 
(^) 
15,35 
36,67 
0,5272 
(L) 
20,85 
18.97 
0,5546 
in 
20,85 
22,05 
0,4813 
m 
20,85 
22,62 
0,4571 
in 
20,85 
35,32 
0,3002 
Mit  Berücksichtigung  dieser  Gesetze  können  wir  nun 
alle  angestellten  Versuche  benutzen,  um  aus  ihnen  die 
Zeit  zu  berechnen,  die  l)ci  dem  Strom  =1  und  hei 
dem  Widerstande  = 1 erforderlich  ist  um  eine  bestimmte 
Spiriturmasse  auf  1°  zu  erwärmen.  Wehn  wir  dann 
diese  Zeit  mit  den  Quadraten  der  beobachteten  Ströme 
und  den  beobachteten  Widerständen  dividiren,  so  be- 
kommen wir  die  Erwärmungszeiten  für  unsere  Beob- 
achtungen; ihre  Vergleichung  mit  den  unmittelbar  beob- 
achteten Zeiten  wird  uns  das  Mittel  sein , unser  obiges 
Gesetz  selbst  noch  genauer  zu  prüfen.  Zuerst  aber 
werde  ich  sämmtliche  beobachtete  Zeiten  r auf  die- 
selbe Spiritusmasse  reduciren.  Aus  dem  EVüheren  wis- 
sen wir,  dass  wenn  wir  die  auf  die  Wärmecapacität  der 
Spiritusmasse  reducirte  (Glasmasse  P zu  der  mittleren 
abgewogenen  Spiritusmasse  Q addiren , wir  die  ganze 
zu  erwärmende  Spiritusmasse 
P-l-  Q = II8Grm. 
erhalten.  Nehmen  wir  nun  an,  die  Zeit  zur  Erwär- 
mung dieser  Spiritusmasse  auf  1°  R.  bei  dem  Strom  = 1 
und  dem  Widerstande  = 1 sei  6,  so  ist  die  Zeit  r iür 
den  Strom  F und  der  W^iderstand  X gegeben  durch  die 
Gleichung 
0 
\ 
für  V und  den  Coefficient  sind  nun  16  gute  Beob- 
achtungen vorhanden,  die  nach  der  Methode  der  klein- 
sten Quadrate  combinii  t die  gesuchte  Grösse  ö ergeben. 
Indem  ich  die  nach  der  Formel  berechneten  Wer- 
the  V(in  X mit  den  unmittelbar  beobachteten  vergleiche, 
erhalte  ich  Differenzen,  die  ein  Urtheil  zulassen  über 
die  Zulässigkeit  der  beiden  früher  aufgestellten  Gesetze. 
O O 
Sämmtliche  Grössen  sind  in  folgender  Tabelle  entlialten. 
P-f  Q 
T 
reducirt  auf 
P-hQ=118 
hereclmet 
Differenz 
118,0 
1,3500 
1,3240 
+ 0,0260 
118,3 
0,9166 
0,9  S 22 
-f  0,0040 
118,0 
0,5711 
0,5727 
— 0,0016 
117,7 
0,5286 
0,5496 
— 0,0210 
117,9 
0,5556 
0,5755 
— 0,0205 
118,2 
0,4805 
0,4951 
— 0,0146 
117,9 
0,4575 
0,4828 
— 0,0253 
118,1 
0,2999 
0,3091 
— 0,0093 
* 
