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DE  L’ACADÉMIE  DE  SAINT-PÉTERSBOURG. 
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her,  dass  diese  Methode  besonders  praktischen  Optikern 
willkommen  sein  wird,  da  die  Beobachtung  und  Rech- 
nung hierbei  so  einfach  ist,  und  man  dazu  nur  ein  klei- 
nes Fernrohr  braucht,  ohne  weder  der  Bearbeitung  von 
Prismen  noch  eines  getheilten  Kreises  zu  bedürfen. 
Auch  bei  der  Bestimmung  des  Zerstreuungsverhältnisses 
der  beiden  Glasarten  die  man  zu  einem  Objectiv  ver- 
wenden will,  wird  man,  wie  ich  aus  Erfahrung  weiss, 
mit  Prismen  nur  ein  genähertes  Resultat  erhalten,  und 
dieses  immer  viel  sicherer  durch  das  Objectiv  selbst 
bestimmen. 
Zum  Beschluss  muss  ich  noch  anf  ein  Paar  Fehler- 
quellen aufmerksam  machen,  wèlche  die  nach  dieser 
Methode  erhaltenen  Resultate  etwas  afficiren  können, 
wenn  nämlich  die  Bedingung  der  parallelen  und  planen 
Flächen  nicht  vollkommen  erfüllt  ist.  Ein  kleiner  Feh- 
ler im  Parallelismus  hat  zwar  wenig  zu  bedeuten,  und 
das  Bild  erleidet  dadurch  nur  eine  kleine  seitliche  Ver- 
stellung, während  seine  senkrechte  Entfernung  von  der 
Ebene,  worauf  der  Gegenstand  gezeichnet  ist,  ungeän- 
dert  bleibt;  doch  ist  es  immer  gut,  wenn  man  diesen 
Parallelismus  so  genau  als  möglich  zu  erreichen  sucht, 
damit  auch  über  die  Dicke  des  Glases  kein  Zweifel  übrig 
bleiben  kann.  Wichtiger  dagegen  ist  ein  Fehler  in  der 
Ebenheit  der  kleinen  Flächen,  weil  dadurch  das  Bild  in 
eine  falsche  Entfernung  fällt.  Auf  folgende  Art  kann 
man  indessen  diesen  Fehler,  wenn  er  vorhanden  ist, 
erkennen,  und  seinen  Einfluss  in  Rechnung  tragen. 
Man  nehme  ein  etwas  grösseres  gutes  Fernrohr  etwa 
von  12  Zoll  Brennweite  mit  keiner  zu  starken  Vergrös- 
serung  zur  Hand,  imd  verdecke  das  Objectiv,  so  dass 
in  der  Mitte  ein  kleiner  Kreis  von  3 — 4 Lin.  frei  bleibt. 
Darauf  richtet  man  es  gegen  ein  weit  entferntes  Ob- 
j et,  und  stellt  das  Ocularrohr  möglichst  scharf  ein. 
Hält  man  alsdann  das  zu  untersuchende  Glas  mit  seinen 
kleinen  Parallelflächen  vor  das  Objectiv,  und  sieht  wie- 
der nach  dem  Gegenstände,  so  wird  man  diesen  nur 
alsdann  vollkommen  deutlich  erblicken,  wenn  die  bei- 
den kleinen  Flächen  vollkommen  plan  sind.  Im  entge- 
gengesetzten Fall  muss  man,  um  das  deutlichste  Bild 
zu  erhalten  das  Ocular  etwas  hineinschieben,  wenn  die 
Flächen  eine  kleine  Convexität,  oder  herausziehen,  wenn 
sie  eine  kleine  Goncavität  haben.  Misst  man  diese  Ver- 
schiebung rz  a (positiv  wenn  das  Ocular  hineingescho- 
ben wurde)  und  die  Brennweite  des  Objectivs  ~ ö,  und 
nennt  man  die  Brennweite  der  Linse,  welche  durch  die 
Sphäricität  der  beiden  kleinen  Flächen  gebildet  w'ird, 
zz:  jc,  so  ist 
b .{b  — a) 
a 
Es  sei  nun  die  Entfernung  des  Mittelpunktes  des  nach 
oben  beschriebener  Methode  zu  messenden  Glases  von 
dem  kleinen  Beobachlungsobjecte  — d,  so  können  wdr 
uns,  weil  die  Dicke  des  Glases  ß gegen  cc  immer  eine 
sehr  kleine  Grösse  ist,  die  Sache  so  denken,  als  ob 
zwischen  dem  Microscope  und  Objecte  eine  Linse  von 
der  Brennweite  jc  stände,  deren  Wirkung  eine  schein- 
bare Versetzung  des  Objectes  in  die  Entfernung  d*  ist. 
Alsdann  ist: 
d'  — 
xd 
X — d 
und  die  Correction  , welche  wegen  der  Sphäricität  der 
kleinen  Flächen  an  die  gemessene  Quantität  a anzubrin- 
gen ist  ~d'  — d. 
Folgendes  Beispiel  wird  die  Sache  erläutern: 
Das  oben  erwähnte  Kronglas  wurde  vor  das  Objectiv 
eines  Fernrohrs  von  11,9  Zoll  Brennweite,  das  für  ein 
entferntes  Object  eingestellt  war,  gehalten;  es  fand  sich 
dass  das  Ocular  alsdann  etwas  eingeschoben  werden 
musste,  und  zwar  um  0,020  Zoll  ; also  war  a ~ + 0,02; 
Ä~ll,9;  folglich 
11,9  X 11,88  r,  „ 
a:  — -• 
Bei  der  Beobachtung  des  Brechungsverhältnisses  betrug 
die  Entfernung  der  Mitte  des  Glases  vom  Object  sehr 
nahe  3 Zoll  ~d,  also  ist: 
j,  7067,0  X 3,0  „ 
= 7omfl 
und  d'  — c?~-|-0,0013  Zoll. 
Bringt  man  diese  Correction  an  die  oben  gegebenen  ct 
an,  so  erhalten  die  dort  gegebenen  n die  entsprechende  ' 
Correction  ~ + 0,0008  und  das  Brechungsverhältniss 
des  Glases  wird  ~ 1,5115.  — 
Für  das  Flinlglas  fand  sich  a~  + 0,025  Zoll;  hier- 
aus xzz.  5652,5  Zoll  und  endlich  nz  3,0016  Zoll;  also 
beträgt  die  Gorr.  der  gegebenen  a zz  -j-  0,0016  und  das 
Brechungsverhältniss  des  Glases  wird  ~ 1 6059.  — 
