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de  l’Académie  de  Saint  - Péters3îOiirg\ 
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mel  dargestellt  sind.  Die  grösste  unter  diesen  Oscillationen 
ist  die  durch  das  Iste  periodische  Glied  ausgedrückte;  ihre 
Periode  ist  gleich  der  Periode  der  Fluth  und  Ebbe;  die  von 
ihr  hervorgebrachle  Fiuth  hat  30  Z.  Höhe.  Wir  werden  diese 
Oscillation  die  erste  oder  die  halbtägliche  nennen.  Die 
durch  das  2te  periodische  Glied  dargeslellte  Oscillation  hat 
eine  Periode,  die  der  Hälfte  der  Periode  der  Fluth  und  Ebbe 
gleich  ist;  die  von  ihr  hervorgebrachte  Fluth  hat  5.8  Z.  Höhe. 
Wir  werden  sie  die  zweite  Oscillation  nennen.  Die  durch 
das  3te  periodische  Glied  dargestellte  Oscillation  hat  eine  Pe- 
riode, die  dem  1/a  der  Periode  der  Fluth  und  Ebbe  gleich  ist; 
die  von  ihr  hervorgebrachte  Fluth  hat  3,8  Z.  Höhe;  wir  wer- 
den sie  die  dritte  Oscillation  nennen.  Aus  der  Formel 
sieht  man,  dass  das  Hochwasser  der  zweiten  Oscillation  spä- 
ter ëintritt,  als  das  Hochwasser  der  ersten  ; nämlich  das  Hoch- 
wasser der  zweiten  Oscillation  tritt  ein  hei  der  Phase  von 
44°48/  der  ersten.  Auch  das  Hochwasser  der  3ten  Oscillation 
tritt  später  ein,  als  das  Hochwasser  der  Isten,  nämlich  bei 
2°57  ihrer  Phase. 
Die  Fi".  1 stellt  die  Oscillation  dar,  die  durch  die  Coexi- 
stenz  der  drei  Oscillationen  hervorgebracht  wird,  die  unter 
einander  nahe  in  demselben  Verhältnisse  stehen,  wie  die  drei 
Oscillationen,  die  unsere  Formel  darstellt.  In  dieser  Figur 
ist  die  Höhe  der  halbtäglichen  Fluth  = 2 genommen,  die 
Höhe  der  zweiten  Fluth  = 0,4  und  der  dritten  = 0,2.  Das 
Hochwasser  der  zweiten  Oscillation  findet  bei  45°  der  ersten 
statt,  das  Hochwasser  der  dritten  trifft  mit  dem  der  ersten 
zusammen.  — Aus  der  Fig.  sieht  man,  dass  der  Theil  der 
Curve,  der  das  Steigen  des  Wassers  darstellt,  eine  Biegung 
hat.  Diese  Biegung  zeigt,  dass  bei  den  Phasen  der  Fluth,  die 
ihr  correspondiren,  das  Wasser  langsamer  steigt,  als  bei  den 
andern.  Wenn  diese  Biegung  bedeutender  wäre,  so  würde  sie 
eine  vollkommene  Aufhebung  des  Steigens  oder  selbst  eine 
kleine  Erniedrigung  des  Wassers  bezeichnen,  die  bei  den  ihr 
correspondirenden  Phasen  statthaben  würde.  Daraus  folgt, 
dass  diese  Biegung  die  Erscheinung  darstellt,  welche  Ma  ni- 
cha genannt  wird,  und,  wie  bekannt,  darin  besteht,  dass  ge- 
gen die  Mitte  der  Fluth  das  Steigen  des  Wassers  sich  verzö- 
gert, oder  dass  das  Wasser  auf  einige  Zeit  auf  derselben 
Höhe  stehen  bleibt  oder  endlich,  dass  es  gar  ein  wenig  fällt. 
Diese  Erscheinungen  aber  werden  immer  von  einer  anderen 
begleitet,  die  eine  Ausnahme  aus  den  gewöhnlichen  Erschei- 
nungen der  Fluth  und  Ebbe  bildet.  Es  ist  bekannt,  dass  in 
den  Meerbusen  und  in  den  Mündungen  der  Flüsse  die  Ebbe 
längere  Zeit,  als  die  Fluth,  dauert.  Dieses  findet  auch  im 
Weissen  Meere  statt,  an  solchen  Orten,  wo  es  keine  Manicha 
giebt.  Aber  an  den  Orlen,  wo  die  Manicha  bemerkt  w ird,  fin- 
det das  Gegentheil  statt:  die  Fluth  dauert  längere  Zeit,  als 
die  Ebbe.  Wir  haben  schon  in  der  ersten  Abhandlung  [Bull, 
physico-malhématique  T.  VII.  p.  375)  gesehen,  dass  in  Kuja  die 
Fluth  eine  ganze  Stunde  länger,  als  die  Ebbe,  dauert.  Dies 
erkennt  man  auch  aus  den  Zahlen  der  Tabellen  (I)  und  (II)  in 
dieser  Abhandlung:  aus  ihnen  sieht  man,  dass  das  niedrige 
Wasser  nicht  bei  180°  Phase  stattfindet,  sondern  zwischen 
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150°  und  180°  und  im  Allgemeinen  näher  zur  ersten  Phase, 
als  zur  letzten.  Diese  beiden  Erscheinungen,  d.  i.  die  Biegung 
der  Curve  in  dem  aufsteigenden  Theile  derselben  und  die 
kleinere  Dauer  der  Ebbe  gegen  die  Fluth,  sind  durch  die 
zweite  und  dritte  Oscillation  hervorgebracht.  Um  zu  bestim- 
men, welchen  Antheil  jede  dieser  Oscillationen  im  Hervor- 
bringen dieser  Erscheinungen  hat,  müssen  wir  eine  andere 
Combination  derselben  betrachten.  Dabei  muss  bemerkt  wer- 
den, dass  das  Hochwasser  der  ersten  Oscillation  zwischen 
zwei  Hochwassern  der  zweiten  fallen  muss;  wenn  wir  aber 
vom  Hochwasser  der  zweiten  Oscillation  sagen,  dass  es  frü- 
her oder  später,  als  das  Hochwasser  der  ersten,  eintritt,  so 
muss  immer  das  nächste  zu  diesem  letzten  verstanden  wer- 
den. Daraus  folgt,  dass  das  Interval,  welches  diese  Hochwas- 
ser von  einander  scheidet , nicht  grösser  sein  kann  als  die 
Zeit,  in  welcher  die  Phase  von  90°  der  ersten  Oscillation  sich 
vollendet.  Denn  träte,  zum  Beispiel,  das  Hochwasser  der 
zweiten  Oscillation  100°  später  ein,  als  das  Hochwasser  der 
ersten,  so  würde  es  nicht  das  nächste  Hochwasser  zum  letz- 
ten sein:  das  nächste  würde  das  vorhergehende  Hochwasser 
sein,  welches  80°  früher,  als  das  Hochwasser  der  ersten  Os- 
cillation, eintreten  würde. 
Die  Fig.  2 stellt  eine  solche  Combination  der  drei  Oscilla- 
tionen dar,  in  welcher  das  Hochwasser  der  zweiten  früher, 
als  das  der  ersten  eintritt.  nämlich  eine  solche  Zeit  früher, 
welche  einer  Phase  von  45°  der  ersten  Oscillation  entspricht. 
Das  Hochwasser  der  dritten  Oscillation  trifft  mit  dem  der 
ersten  zusammen,  ebenso  wie  in  der  Combination  der  Fig.  j. 
Man  sieht,  dass  in  diesem  Falle  keine  Biegung  im  aufsteigen- 
den Theile  der  Curve  entsteht,  aber  man  bemerkt  eine  solche 
im  herabsteigenden  Theile  derselben.  Diese  Biegung  deutet 
die  Verzögerung  des  Fallens  des  Wassers  während  der  Ebbe 
an.  Dabei  bemerkt  man,  dass  in  diesem  Falle  die  Ebbe  län- 
gere Zeit  dauert,  als  die  Fluth.  Daraus  können  w ir  schliessen, 
dass  das  Entstehen  der  Manicha  von  der  zweiten  Oscillation 
abhängt.  Tritt  nämlich  das  Hochwasser  der  zweiten  Oscilla- 
tion später  ein,  als  das  Hochwasser  der  ersten,  so  entsteh: 
eine  Manicha;  tritt  es  früher  ein,  so  giebls  keine  Manicha. 
Um  uns  aber  von  der  Richtigkeit  dieses  Schlusses  zu  über 
zeugen,  betrachten  wir,  welche  Veränderungen  in  der  Curve 
der  Cosinusse  jede  dieser  Oscillationen  hervorbringen  w’iirde, 
wenn  sie  allein  existirte.  In  der  Fig.  1 und  2 kann  man  auch 
die  Curve  sehen,  die  die  Oscillation  des  Wassers  darstellt, 
welche  aus  der  ersten  und  zweiten  zusammengesetzt  ist.  Aus 
diesen  Figuren  ersieht  man,  dass  die  zweite  Oscillation  für 
sich  allein  dieselben  Biegungen  in  der  Curve  hervorbringt, 
die  man  in  der  aus  allen  drei  zusammengesetzten  bemerkt; 
nur  sind  diese  Biegungen  nicht  so  bedeutend.  Daraus  folgt, 
dass  die  zweite  Oscillation,  wenn  sie  allein  mit  der  ersten 
coexistirte  , die  Manicha  hervorbringen  würde , wenn  ihr 
Hochwasser  später  als  das  der  ersten  Oscillation  entstehen 
würde. 
Untersuchen  wir  jetzt  den  Einfluss,  den  die  dritte  Oscil- 
lation auf  das  Gesetz  des  Fallens  und  Steigens  des  Wasser* 
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