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de  l'Académie  de  §aint.Pétep§bonpg, 
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sogleich  durch  das  Aufsteigen  der  Inductions -Curve  bestätigt 
wird.  Bei  D'  findet  sich  wieder  ein  Reversionspunkt  der  Mag- 
netisirungs-Curve;  er  entspricht  dem  2len  geringen  Maximum 
der  Inductions -Curve  bei  D.  Von  dort  endlich  nimmt  die 
Steilheit  der  Magnetisirungs-Curve  allmälich  ab,  die  Ordinaten 
der  Inductions-Curve  also  ebenfalls,  bis  die  Inductions-Curve 
bei  einer  Phase  6°  der  nun  folgenden  Periode,  hinter  dem 
nächsten  Magnetpol,  die  Axe  durchschneidet  und  der  Induc- 
tionsstrom  = 0 wird.  So  ist  denn  durch  A BC  D E F'  die 
Gestalt  der  Magnetisirungs-Curve  gegeben  und  es  bleibt  nur 
übrig  zu  bestimmen,  wo  für  sie  die  Abscissenaxe  anzunehmen 
sei  und  welcher  Punkt  in  ihr  dem  Magnetismus  0 entspricht. 
Dieses  mit  Sicherheit  zu  entscheiden  ist  aus  den  bisherigen 
Daten  nicht  möglich;  ich  habe  angenommen,  dass  der  O-Punkt 
um  eben  so  viel  von  der  Mitte  nach  rechts  verschoben  ist, 
als  das  Maximum  des  Magnetismus  von  der  Phase  0,  d.  h. 
um  etwa  6°,  und  habe  daher  die  Abscissenlinie  durch  die 
Phase  36  gezogen. 
Vergleicht  man  unsre  mittlere  Inductions-Curve  ABCDEF 
O 
mit  der  in  meiner  ersten  Abhandlung  theoretisch  abgeleiteten 
secundären  Inductions-Curve  (AaßydC)  der  dortigen  Figur,  so 
stellt  sich  sogleich  eine  grosse  Abweichung  dadurch  heraus, 
dass  unsre  jetzige  Curve  2 Maxima  und  ein  zwischen  ihnen 
liegendes  Minimum  hat,  dagegen  die  theoretisch  hergeleitete 
nur  1 Maximum.  Es  ist  leicht  zu  begreifen , dass  dieser 
Unterschied  daher  rührt,  dass  die  ursprüngliche  Magne- 
tisirungs-Curve der  Eisencylinder,  wie  sie  in  meiner  er- 
sten Abhandlung  durch  die  punktirte  Linie  ABBEB  völlig 
willkührlich  angenommen  wurde,  in  der  That  nicht  richtig 
ist.  Es  war  mir  bisher  nicht  möglich,  die  ursprüngliche  Mag- 
netisirungs -Curve  an  der  Slörerschen  Maschine  zu  ermit- 
teln; allein  eine  Untersuchung  der  Veränderungen  des  Mag- 
netismus bei  Verstellung  der  inducirten  Eisencylinder  an  ei- 
ner andern  Maschine  der  Art,  wo  aber,  statt  der  hufeisenför- 
migen Stahlmagnete,  Electromagnete  angewendet  wurden, 
erlaubt  es  mir,  auf  den  Charakter  der  ursprünglichen  Magne- 
tisirungs-Curve für  die  Stör  ersehe  Maschine  zu  schliessen. 
Ich  werde  in  einer  nächsten  Abhandlung  auf  diese  Versuche 
mit  jener  Maschine  zurückkommen;  hier  begnüge  ich  mich, 
die  Krümmung  fiir  die  ursprüngliche  Magnetisirungs-Curve 
anzugeben,  wie  sie  nahezu  für  die  Stör  ersehe  Maschine  an- 
genommen werden  muss.  — Fig.  5 zeigt  diese  ursprüngliche 
Magnetisirungs-Curve  bei  ABCDE.  Das  Charakteristische  an 
ihr  ist,  dass  sie  bei  B und  D Reversionspunkte  zeigt,  an  wel- 
chen die  Concavität  (in  beiden  Fällen  von  der  Abscissenaxe 
gerechnet)  in  Convexität  übergeht;  in  diesen  Punkten  ist  die 
Neigung  der  Berührungslinie  am  grössten  , jedem  dieser 
Punkte  entspricht  also  ein  Maximum  des  inducirten  Stroms. 
Ein  dritter  Reversionspunkt  findet  sich  in  der  Mitte  zwischen 
ihnen  in  C,  wo  der  eine  Magnetismus  in  den  entgegengesetzten 
übergeht;  er  entspricht  einer  geringsten  Neigung  der  Berüh- 
rungslinie, also  einem  Minimum  der  Induction. 
Construirt  man  nun  diese  Linie  der  Inductions-Curve,  in- 
dem man  den  umgekehrten  Weg  von  dem  oben  angegebenen 
befolgt,  — d.  h.  indem  man  die  Ordinaten  der  Inductions- 
Curve  dem  Unterschiede  der  nächsten  Ordinaten  der  Magne- 
sii’ungs-Curve  proportional  setzt,  — so  erhalten  wir  diepunk- 
tirle  Curve  A B C D E . Dieser  Inductionsstrom  erzeugt  aber 
einen  secundären  Magnetismus,  welcher  durch  eine  Curve  von 
ganz  demselben  Charakter,  wie  die  Inductions-Curve  darge- 
stellt wird;  nehmen  wir  also,  um  die  Figur  nicht  zu  sehr  zu 
compliciren,  dieselbe  punktirte  Linie  ABCDE  auch  für 
die  Curve  an,  die  den  durch  den  Inductionsstrom  erzeugten 
secundären  Magnetismus  ausdrückt,  so  erhalten  wir  durch 
Summation  der  Ordinaten  beider  Magnetisirungs-Curven  die 
resultirende  AßySE,  welche  der  aus  der  Erfahrung  in  Fig.  4 
hergeleiteten  entspricht  und  also  mit  ihr  verglichen  werden 
kann. 
Man  sieht  aus  einer  solchen  Vergleichung,  dass  der  allge- 
meine Charakter  beider  Magnetisirungs-Curven  in  der  That 
derselbe  ist;  beide  haben  ihr  Maximum  nicht  dort,  wo  die 
Eisencylinder  den  Magnetpolen  gegenüberstehen,  sondern  in 
einiger  Entfernung  von  dort  nach  der  Seite  der  Bewegung 
hin;  beide  haben  Reversionspunkte  bei  ß (Fig.  5)  und  B 
(Fig.  4)  und  bei  <5  (Fig.  5)  und  D (Fig.  4)  und  endlich  nahe 
vor  ihrem  Durchschnitte  mit  der  Axe  der  Abscissen;  bei  bei- 
den ist  der  erste  abfallende  Zweig  nach  rechts  gerückt;  allein 
der  2te  aufsteigende  Zweig  ist  an  der  aus  der  Erfahrung  her- 
geleiteten Curve  weniger  nach  rechts  gerückt,  als  der  theore- 
tisch bestimmte.  Ueberhaupt  zeigt  die  theoretische  Curve  2 
vollkommen  symmetrische  Hälften,  welches  bei  der  aus  Be- 
obachtungen hergeleiteten  nicht  mehr  der  Fall  ist.  Ueber  die 
Ursache  dieser  Abweichung  kann  ich  bis  jetzt  noch  nichts 
sagen. 
Dieses  sind  die  Ergebnisse  aus  meinen  Versuchen  mit  dem 
Electrodynamometer;  sie  gelten  für  sehr  schwache  Ströme. 
Ich  glaubte  daher  zuvörderst  dieselbe  Erscheinung  für  stär- 
kere Ströme  erforschen  zu  müssen,  die  ich  an  meinem  Ner- 
vanderschen  Multiplicator  beobachten  kann.  Dazu  bedurfte 
es  vor  Allem  eines  andern  Commutators,  der  auch  schon  an- 
gefertigt worden  ist;  die  Beschreibung  desselben,  so  wie  die 
mit  demselben  gewonnenen  Resultate  behalte  ich  mir  aber 
für  eine  nächste  Abhandlung  vor. 
