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d<>  ricadomie  de  Saint-Pétersbourg;, 
der  Akademie  vorstellen  zu  können,  stiess  ick  auf  eine  Er- 
scheinung, welche  mir  so  interessant  zu  sein  scheint,  dass 
ich  Ihnen  eine  kleine  Notiz  darüber  zusende. 
Ich  untersuchte  den  Fall,  wenn  die  Flüssigkeit  sich  in 
einem  parallelepipediscken  Gefässe  befindet  und  durch  Elec- 
troden  begränzt  ist,  von  denen  die  eine  senkrecht,  die  an- 
dere geneigt  zu  der  Länge  der  Schicht  gestellt  ist,  so  dass 
der  horizontale  Querschnitt  der  Flüssigkeitsschicht  eine 
Trapez  ABCD  vorslellt,  wo  AB  und  CD  die  beiden  bis  zum 
Boden  des  Gefässes  reichenden  Electroden  sind. 
Für  diesen  Fall  fand  ich  ein  sehr  einfaches  Gesetz  für 
die  Abhängigkeit  des  Leitungs Widerstandes  von  der  Länge 
der  Schicht,  nämlich: 
Der  Leitungswiderstand  ABCD  ist  gleich  dem  Widerstande 
der  parallelepipedischen  Schicht  ABCf  plus  einer  für  eine 
und  dieselbe  Flüssigkeit  und  für  unveränderte  Neigung  der 
Electrode  CD  constant  en  Grösse  A,  oder  der  Widerstand 
ABCD  ist  gleich  dem  Widerstande  ABliD  minus  einer  con- 
stant en  Grösse  B. 
Bezeichnen  wir  durch  W den  Widerstand  ABCD , durch  x , 
x die  Entfernungen  AC , BD  und  durch  X den  Widerstand 
einer  parallelepipedischen  Schicht,  deren  Querschnitt  gleich 
AB  und  deren  Länge  gleich  der  Einheit  ist,  so  haben  wir: 
W—  Xx  -+-  A,  oder 
W=Xx-  B , 
wo  B,  wie  die  Versuche  zeigen,  einen  grösseren  Werth,  als 
A hat 
Aus  diesem  einfachen  Gesetze  lässt  sich  eine  sehr  merk- 
würdige Folge  ziehen,  die  durch  Versuche  vollkommen  be- 
stätigt wird.  Nämlich:  nehmen  wir  eine  parallelepipedische» 
durch  zwei  Electroden  AB  und  GH  begränzle,  Flüssigkeits- 
schicht ABGH  und  theilen  diese  Schicht  durch  eine  geneigte 
Zwischenplatte  CD  in  zwei  Schichten  ABCD  und  CDGH,  so 
wird  der  Widerstand  ABGH  der  Summe  der  Widerstände 
ABCD  und  CDGH  gleich  sein;  es  ist  aber 
der  Widerstand  ABCD  = Xx  -+-  A 
der  Widerstand  CDGH  = Xx" — B, 
wo  durch  x"  die  Entfernung  fH—CG  bezeichnet  ist; 
folglich  der  Widerstand  der  getheilten  Schicht  ABGH 
= X [x  -t-  x")  -+-  A — ■ B 
= Widerstand  der  ungeteilten  Schicht  ABGH  -4-  A — B; 
wenn  daher  A — ß<^0,  so  ist  der  Widerstand  der  durch 
fine  geneigte  Platte  getheilten  parallelepipedischen  Schicht 
ABGH  kleiner  als  der  Widerstand  einer  eben  solchen  un- 
geteilten Schicht,  oder  durch  Einschaltung  einer  Zwischen- 
ilatte  CD  wird  der  Widerstand  der  Schicht  ABGH  vermindert. 
lies  Resultat  lässt  sich  am  einfachsten  mit  einer  Kupfer- 
itriollösung  und  Kupferelectroden  experimentell  nachweisen  : 
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Wenn  man  in  diese  Flüssigkeit  eine  geneigte  Kupferplatte 
CD  einschaltet,  so  bemerkt  man  sogleich  an  einem  in  der 
Kette  befindlichem  Galvanometer  eine  Vermehrung  der  Strom- 
o 
stärke,  was  auf  die  Verminderung  des  Widerstandes  hin- 
deutet. Diese  Vermehrung  der  Stromstärke  wird  desto  grös- 
ser, je  geneigter  die  Platte  CD  gestellt  ist,  oder  je  mehr 
Zwischenplatten  man  einschaltet.  Bei  anderen  Flüssigkeiten 
und  anderen  Electroden  wird  die  Erscheinung  durch  Eintritt 
der  Polarisation  etwas  modifient.  Es  ist  nämlich  eine  seit 
schon  längerer  Zeit  bekannte  Erscheinung,  dass,  wenn  man 
eine  Flüssigkeitsschicht  durch  eine  den  Electroden  parallele 
Zwischenplatte  theilt,  die  Stromstärke  durch  Eintritt  der 
Polarisation  immer  vermindert  wird  ; Niemand  aber  hat  seine 
Aufmerksamkeit  auf  den  Fall  gelenkt,  wenn  die  Zwischen- 
platte den  Electroden  nicht  parallel  gestellt  ist.  Hier  kön- 
nen drei  Fälle  stattfinden:  entweder  wird  durch  die  Ein- 
schaltung der  Platte  die  Stromstärke  vermindert,  oder  sie 
bleibt  unverändert,  oder  sie  vergrössert  sich.  In  der  That, 
bezeichnen  wir  durch  F,  k,  L,  die  Stromstärke,  die  elec- 
tromotoriseke  Kraft  und  den  Widerstand  der  Kette,  durch 
W den  Widerstand  einer  parallelepipedischen  in  die  Kette 
eingeschalteten  Flüssigkeitsschicht  und  durch  p die  Polari- 
sation, so  ist: 
(I) 
Durch  Einschaltung  einer  Zwischenplatte,  wird  der  Wider- 
stand W sich  in  W-t-  A — B verwandeln  und  zugleich  wird 
in  die  Kette  eine  neue  Polarisation  p eingeführt,  folglich 
verwandelt  sich  F in 
F = 
k—p  — p' 
W -+-  A — B 
•(2) 
L- f-  W-r-A—B 
Vergleichen  wir  (1)  mit  (2),  so  sehen  wir,  dass  die  Stromstärke 
7) 
1)  sich  vermindert,  wenn  — — [B  — A)f>  0, 
P 
2)  bleibt  unverändert,  wenn  — — [B  — .4)  = 0, 
<P 
und  3)  vergrössert  sich,  wenn  — — (B  — A)  < 0. 
Die  Versuche  bestätigen,  wie  ich  in  meiner  Abhandlung 
ausführlich  zeigen  werde,  diese  Resultate  vollkommen. 
Ich  muss  hier  noch  einer  Erscheinung  erwähnen,  welche 
immer  eintritt,  wenn  bei  diesen  Versuchen  Kupfervitriol- 
lösung und  Kupferelectroden  gebraucht  werden,  und  welche 
uns  einigen  Aufschluss  über  die  Art  der  Stromverbreitung 
in  diesen  Fällen  geben  kann.  Wenn  man  nämlich  eine  ge- 
neigte Kupferplatte  CD  zwischen  die  Electroden  AB  und  GH 
stellt  und  den  Strom  in  der  Richtung  von  AB  nach  GH 
durch  die  Flüssigkeit  gehen  lässt,  so  bemerkt  man:  1)  dass 
die  linke  zu  AB  gewendete  Oberfläche  von  CD  nicht  überall 
von  ganz  gleich  dickem  Kupferüberzug  bedeckt  wird,  son- 
dern dass  diese  Dicke  von  C nach  D rasch  abnimmt,  so 
dass  bei  D die  Oberfläche  beinahe  ganz  blank  bleibt.  2)  Die 
rechte  nach  GH  gewendete  Oberfläche  von  CD,  welche  als 
