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île  3’ Académie  de  Saint  ■Pétiupsboupg'. 
Secunde  durchläuft  und  7r  das  Verhältnis  des  Umfanges 
o 
eines  Kreises  zu  seinem  Durchmesser,  so  hat  man: 
Ô — !l  P4  Uz—A?) 
' ji*  5 1 . 2 (p  -i-  c)  ( r 2 — r,z) 
Wenn  man  nun  die  zahlreichen  Beobachtungen,  die  ich  mit 
Dräthen  an  verschiedenen  Metallen  angestelll  habe,  nach  die- 
ser Formel  berechnet,  so  findet  man,  dass  für  diejenigen 
Metalle  deren  Flüssigkeitscoefficient  gross  ist,  der  Werth  von 
cf,  (d.  h.  der  durch  Torsionschwingung  gefundene)  bedeu- 
tend grösser  ist,  als  der  Werth  von  <5  (d.  h.  der  durch  Fle- 
xion, oder  Transversalschwingungen  gefundene)  ist. 
Bei  einem  Drath  von  rothem  Kupfer  zum  Beispiel  war 
d,=  0,000000018705 
8 — 0,00000001 3525. 
Bei  einem  Drath  von  Stahl  hingegen 
8,  = 0,000000098'i  50 
8 = 0,000000098017. 
Aus  dieser  Verschiedenheit  des  elastischen  Ausdehnungs- 
coefficienten,  je  nachdem  man  ihn  aus  den  Transversal- 
schwingungen oder  aus  den  Torsionsschwingungen  bestimmt 
hat,  kann  man  den  Schluss  ziehen,  dass  die  Wärme  wohl 
auch  verschieden  auf  beide  Arten  von  Schwingungen  wirken 
könnte,  und  dass  es  noth  wendig  wird  den  Einfluss  der  Tem- 
peratur in  Bezug  auf  beide  Arten  von  Schwingungen,  jeden 
für  sich  genommen,  zu  studiren , welches  denn  auch  in  Fol- 
gendem geschehen  ist. 
Ich  kann  hier  nur  im  Vorbeigehen  bemerken,  was  ich  in 
meiner  Preisschrift  über  eine  andere  Eigenschaft  der  elasti- 
schen Körper  gesagt  habe,  über  die  sogenannte  Nachwirkung, 
mit  welcher  sich  schon  Gauss  und  Weber  beschäftigt  ha- 
ben. Diese  Nachwirkung  besteht  darin,  dass  wenn  man  einen 
Metalidrath  biegt,  oder  einen  Seidenfaden  ausdehnt  (die  Ver- 
suche von  Gauss  und  Weber  wurden  mit  Seidenfäden  an- 
gestelll), derselbe  nicht  sogleich  zu  seiner  definitiven  Gleich- 
gewichtslage gelangt  und  eben  so,  nachdem  die  biegende  oder 
dehnende  Kraft  zu  wirken  aufgehört  hat,  einen  mehr  oder 
weniger  langen  Zeitraum  braucht,  um  zu  seiner  ersten  oder, 
wenn  er  die  nicht  erreichen  kann,  zu  einer  andern  definitiven 
Gleichgewichtslage  zurückzukehren. 
Auch  über  diese  merkwürdige  Eigenschaft  der  elastischen 
Körper  habe  ich  Untersuchungen  angestellt,  aber  sie  sind  noch 
nicht  vollständig  genug,  um  entscheiden  zu  können,  oh  nicht 
der  Nachwirkungscoefficient  und  der  Flüssigkeitscoefficient 
eins  und  dasselbe  sind?  Wir  sehen  in  der  That  auch  bei  den 
Flüssigkeiten,  dass  sie  neben  grosser  Verschiebbarkeit  den- 
noch das  Bestreben  haben,  zu  gewissen  Formen,  aus  denen 
sie  durch  äussere  Einwirkungen  herausgehracht  werden , 
wieder  zurückzukehren,  ich  meine  die  Tropfenform;  dieses 
' Bestreben  veranlasst  oft  Bewegungen , die  keineswegs  durch 
die  Schwere  oder  andere  äussere  Kräfte  bedingt  sind.  Ich 
denke  mir  nämlich,  dass  ein  Stab,  der  die  vermöge  seiner 
Elasticität  ihm  zukommende  Biegung  durch  eine  äussere 
Kraft  erlitten  hat,  noch  etwas  mehr  durch  Verschiebung 
seiner  Theilchen  nacligiebt,  diese  verschobene  Stellung  der 
Theilchen  aber  sobald  die  äussere  Wirkung  aufhört,  durch 
eine  innere  Kraft  nach  und  nach  wieder  aufgehoben  wird,  so 
dass  die  Theilchen  wieder  entweder  völlig  oder  doch  wenic- 
stens  beinahe  zu  ihrer  ersten  Stellung  zurückkehren.  Was 
das  für  eine  Kraft  sei,  davon  haben  wir  noch  keine  Ahnung. 
Wie  gross  der  Einfluss  der  Temperatur  auf  die  Verschieb- 
barkeit der  Theilchen  eines  festen  Körpers  sei,  ist  bis  jetzt 
noch  durch  keine  directe  Untersuchung  zu  ermitteln  ver- 
sucht  worden;  auch  habe  ich  diesen  Gegenstand  in  meiner 
Schrift  nicht  weiter  gebracht;  nur  über  den  Einfluss  vorüber- 
gehender Erhitzung  auf  den  Flüssigkeitscoefficient  habe  ich 
einige  wenige  Erfahrungen  gesammelt. 
Nachdem  wir  das  zu  beobachtende  Feld  übersehen,  ist  es 
Zeit,  sich  an  die  Arbeit  selbst  zu  machen.  Dem  Vorhergehen- 
den nach,  müssten  sie  folgende  Unterabtheilungen  umfassen: 
1.  Einfluss  der  Temperatur  auf  die  Elasticität  der  festen 
Körper,  während  der  Einwirkung  der  Temperatur. 
A)  beim  Gleichgewicht  (Statisches  Moment). 
a)  auf  die  elastische  Ausdehnung. 
b)  auf  die  elastische  Biegung. 
c)  auf  die  elastische  Torsion. 
B)  bei  der  Bewegung  (dynamisches  Moment). 
a)  auf  Longitudinalschwingungen. 
b)  auf  Transversalschwingungen. 
c)  auf  Torsionsschwingungen. 
il.  Einfluss  vorübergegangener  Temperaturveränderung. 
Mit  denselben  Unterabtheilungen. 
Ill  Einfluss  der  Temperatur,  während  ihrer  Wirkung  und 
nach  derselben,  auf  den  Fliissigkeitscoefficienten. 
Von  diesen  Fragen  werden  in  der  vorliegenden  Schritt  nm 
diejenigen  beantwortet  werden,  hei  denen  sich  sehr  schai te 
Beobachtungsmethoden  anwenden  Hessen  ; im  Betrefl  der  iilni 
gen  sind  einige  Versuche  angestellt  worden,  aber  sie  haben 
zu  so  ungewissen  Resultaten  geführt,  dass  ich  cs  vorgezogen 
habe,  die  Beantwortung  dieser  Fragen  der  Zukunft  zu  übn 
lassen.  Da  Ausdehnung  und  Flexion  genau  denselben  elasti- 
schen Ausdehnungscoefficientcn  geben,  als  die  iransveis.d 
Schwingungen,  so  ist  wohl  zu  vermuthen,  dass  die  fragen  t". 
Ab , mit  den  Fragen  Jia,  Ith,  zusammenfallen;  ob  dieses  ubn 
auch  mit  den  Fragen  Ac  und  lie  der  Fall  sei.  muss  doch  "ohl 
erst,  wegen  Intervention  des  Flüssigkcitscoelficienlen.  genau 
untersucht  werden. 
I.  Einfluss  der  Temperatur  auf  die  1 ransversa I- 
schwingungen  elastischer  Stäbe  und  Dräthe. 
Wir  haben  oben  gesehen,  dass  wenn  man  einen  an  einem 
Ende  angeklemmten,  am  andern  Ende  freien  Stab  tians 
versai  und  in  senkrechter  Lage  schwingen  lässt,  die  Dauei 
