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BtilletäBi  pSiysico  - mathématique 
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In  dem  Ausdruck  der  Luft-  und  Bodentemperaturen  : 
V = 771  -f—  ßu 
findet  sich  K für  Orte  im  Innern  der  Commente  grösser 
als  bei  gleicher  Bodenbeschaffenheit  für  Orte  an  den  Rändern 
der  Continente. 
Bekanntlich  ist  K caeteris  paribus  der  specifischen  Wärme 
des  Bodens  umgekehrt  proportional.  Vorstehender  Satz 
lautet  also  auch:  der  Boden  im  Innern  der  Conti- 
nente verhält  sich  gegen  den  an  den  Rändern  so,  als 
ob  er  eine  kleinere  specifische  Wärme  habe.  Ich 
habe  S.  665  u.  folg,  der  erwähnten  Abhandlung  daran  er- 
innert, dass  \)  die  mittleren  Lufttemperaturen  (m  des  vorste- 
henden Ausdrucks),  2)  die  Coëfficienie  a (in  eben  diesem 
Ausdruck)  sich  von  den  Küsten  gegen  das  Innere  der  Conti- 
nente ebenfalls  so  verhalten,  a is  ob  der  Boden  in  derse!ben 
Richtung  an  specifischer  Wärme  abnähme.  Siatuirt  man  einst- 
weilen für  eine  der  Theorie  nach  wirkende  Grösse  den  Aus- 
druck scheinbare  specifische  Wärme,  so  kann  man  nun 
drei  Thatsachen  unter  diesem  einen  Salz  zusammenfassen: 
Auf  der  Erde  ist  die  scheinbare  specifische  Wärme  eines 
Bodens  um  so  kleiner,  je  weiter  dieser  Boden  vom  Meere 
abstebl. 
Zwischen  den  zwei  unter  dem  Namen  der  Isothermie  be- 
kannten Thatsachen,  welche  sich  unter  diesem  Satze  begrei- 
fen lassen  (ich  meine  das  Wachsen  von  m und  das  von  a!  ge- 
gen das  Innere  der  Continente),  lind  zwischen  der  hier  zum 
ersten  Male  erwähnten  dritten  Thatsache  (dem  Wachsen  von 
K in  der  genannten  Richtung)  ist  jedoch  ein  bedeutender  Un- 
terschied. Jene  beiden  bisher  bekannten  Thatsachen  erlaub- 
ten noch  den  Satz  von  der  scheinbaren  specifischen  Warme 
zu  umgehen  und  man  hat  dies  bisher  gethan,  indem  man  die 
Verschiedenheiten  der  Mitteltemperaturen  (m)  und  Varialions- 
coëfficienten  ( a ) bei  verschiedenem  Abstande  vom  Meere  auf 
Uebertragungen  von  Wärme  durch  bewegte  Luft  schob,  an- 
statt sie  direct  der  Art  der  Entwickelung  und  Verbreitung 
der  Wärme  in  den  festen  Schichten  zuzuschreiben.  — Für 
die  hier  zur  Sprache  gebrachte  Thaisache  eines  grösseren 
Werlhes  von  K im  Inneren  der  Continente  giebt  es  da- 
gegen keine  Zuflucht  zu  Erwärmungen  oder  Abkühlungen 
durch  Luftströmungen  — weil,  ohne  Verschiedenheit  der 
specifischen  Wärme  oder  eines  mit  ihr  gleich  wirkenden  Um- 
standes gleiche  oberflächliche  Wärme  incremente  überall  (und 
ganz  unabhängig  von  ihrem  directen  oder  indirecten  Ursprung 
von  der  Sonne)  auch  gleiche  Einflüsse  auf  die  tieferen  Schich- 
ten ausüben  müssten,  und  nicht:  im  Innern  der  Continente 
grössere  Einflüsse  auf  die  Tiefe  als  an  den  Küsten.  Man  kann 
sich  schliesslich  auch  folgender  erklärenden  Vermuthung 
über  die  Bedeutung  jener  scheinbaren  specif.  Wärme 
nicht  enthalten. 
Die  Theorie,  nach  welcher  die  wirkliche  specif.  Wärme 
diejenigen  Einflüsse  ausübt,  welche  wir  der  Beobachtung  ge- 
mäss nur  von  der  sogenannten  scheinbaren  ausgeübt  fin- 
den , setzt  eine  Kugel  mit  homogener  Oberfläche  voraus. 
Wenn  aber  eine  Kugel,  so  wie  die  Erde,  zur  Hälfte  eine 
Oberfläche  A von  specif.  Wärme  C (die  des  Festlandes),  zur 
andern  Hälfte  eine  Oberfläche  B von  specif.  Wärme  C'  (die 
des  Meeres)  besitzt — so  entsteht  die  Frage  - Werden  an  ver- 
schiedenen Funkten  der  zu  C gehörigen  Hälfte  A die  Phäno- 
mene der  Wärmeverbreitung  in  den  Erdschichten  dennoch  so 
sein,  als  ob  die  Hälfte  B von  der  specif.  Wärme  C'  gar  nicht 
vorhanden  wäre,  oder  vielmehr  so,  als  ob  die  Theile  von  A, 
für  sich  bestehend  gedacht,  zu  Kugeln  mit  verschiedenen, 
etwa  zwischen  C und  C'  gelegenen  Werthen  der  specif. 
Wärme  gehörten?  — Diese  Werlhe  wären  dann  die  schein- 
baren specifischen  Wärmen  für  jene  Theile  der  Hälfte 
A (d.  h.  der  continentalen)  Mit  anderen  Worten  heisst  dies 
auch:  Die  Differenzialgleichung 
dv ß fd2v  2 dv\ 
de  \du2  li  — u duf 
vernachlässigt  (wegen  der  Homogene’ilät  der  vorausgesetzten 
Kugel)  die  horizontalen  oder  auf  den  Erdradius  senkrechten 
Wärmebewegungen.  Werden  nun  diese  horizontalen  Bewe- 
gungen mit  berücksichtigt,  so  entsteht  ein  Ausdruck,  welcher, 
mit  dem  ursprünglichen  verglichen,  die  Constante  K durch 
eine  (mit  der  scheinbaren  specif.  Wärme  umgekehrt  propor- 
tional annehmbare)  Function  von  der  Lage  der  Orte  ersetzt 
enthält.  Aehnliches  gilt  dann  für  m und  a. 
Die  Grösse  K bedeutet  im  Obigen  die  Anzahl  Temperatur- 
einheiten, um  welche  sich  eine  1 Par.  Fuss  dicke  Schicht  der 
Subslanz,  zu  der  sie  gehört,  durch  diejenige  Wärmemenge 
erwärmen  würde,  welche  im  Laufe  eines  Sonnentages  durch 
sie  hindurchgeht,  wenn  man  ihre  eine  Oberfläche  fortwährend 
um  eine  Temperatureinheit  wärmer  erhält  als  die  andere. 
Die  Frage:  wird  für  Sand  und  ähnliche  Gesteine  eine  sol- 
che Erwärmung  3°, 7 betragen,  wie  die  Tobolsker  Beobach- 
tung andeutet,  oder  0°,4  (d.  h.  nur  l/ÿ  der  ersteren),  wie  die 
Upsalaer  schliessen  lässt,  scheint  auch  durchs  Experiment  zu 
beantworten.  Bis  jetzt  ist  aber,  wie  eine  Revision  der  soge- 
nannten Experimente  über  Wärmeleitung  zeigt,  eben  jene 
Zahl,  oder  der  reine  Werth  von  K für  keine  Substanz 
gemessen.  Was  unter  dem  Namen  von  relativem  Leitungs- 
vermögen angeführt  wird,  ist  erstens  sehr  ungenau,  zwei- 
tens immer  von  der  Form  wo  h und  li  die  Strahlungs- 
hh 
constanten  der  verglichenen  Substanzen  bedeuten. 
Die  Messung  des  K allein, /ür  irgend  eine  Substanz  scheint 
mir  ein  wichtiges  Desiderat  und  ich  habe  dazu  einen  Versuch 
projeclirt.  der  streng  berechenbare  Resultate  liefern  muss 
und  welcher  einen  nicht  schwer  ausführbaren  Apparat  er- 
fordert. 
