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Per calcolare la terza delle (14), osserviamo anzitutto che la 0 , espressa 

 dalla (6), si riduce alla la quale per le (8) ha l'espressione 



0, = a *~ Y * \ ( Cl C + d l S) cos a — (a, C -f b l S) sen a \ . 

 ce ( ) 



Introducendo nell'equazione questa espressione, e quella di ~r~ w *) 

 in base alle (12) (13), e ponendo S = 0 C — 1 , si hanno le due condizioni 



X — c t — 2ju — Ci — 2fxa <? 2 = 0 



a ce 



X — a, — 2/ji — ai — 2|«a a 2 = 0 



a « 



che si possono scrivere 



(17) «2 l L— 1 l + fy A 



Oi Ci 2fi 2fl a* 



dove L è, come K, una costante numerica. L rappresenta, in valore asso- 

 luto, il rapporto fra l'ampiezza ]/ al-\- c\ della vibrazione trasversale e quella 

 f/af 4~ o 2 , della longitudinale nel movimento oscillatorio (u) del piano, nella 

 direzione di propagazione dell'onda; mentre K rappresenta l'analogo rapporto 

 per il movimento sussultorio (w). 



5. Le quattro costanti y, y. K L sono legate dalle tre relazioni 



(16)' 2 y 1 y 2 -f-K(a*-f-y* = 0 



(17)' Y ì 



/ 



re 



(15)' (X + 2 fi) («_yf)= =j u(a?_y|). 



Dalle ultime due si ricava 



(18) y«=-(l + 2L)«* 

 e quindi 



(19) f « = ^(l + L) « 2 . 



Q 



Eliminando y, y s , si ottiene fra K e L la relazione 



