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di questo vettore, continuando tuttavia per brevità a scrivere £ in luogo 

 di ^J + g-f-g. 

 La (9) dà 



(9') W =yWr 1/1 — cos w = 1/2 j/ ^ — 1_ 4 & ^ , 



che costituisce pertanto un integrale della (7) contenente le tre costanti 

 £i , £e , ?3 in modo essenziale. 



Non mi soffermo a giustificare quest' ultima affermazione, poiché essa 

 apparirà manifesta dallo svolgimento e dal risultato finale del calcolo. Mi 

 limito a rilevare che, a norma della (9'), W si mantiene regolare e diversa 

 da zero, a meno che non si annullino insieme tutte le Xi (r = 0), ovvero 

 tutte le %i (£ = 0), o infine tutte le differenze Xi — (cosm? = 1). 



Ricordo, poi, che la sostituzione di (9) in (7') dava per risultato e 

 ne desumo che, per l' integrale completo (9') testé conseguito, 



(10) ^,^3) = -^, 



donde, badando alla (8), 



(8') S^f + Eì + S! =2k. 



Tale è dunque la relazione, da cui dovranno ritenersi legate al coeffi- 

 ciente d'attrazione le tre costanti d' integrazione ^ , £ t , £3 nelle soluzioni 

 paraboliche che ci interessano. 



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4. — Significato delle costanti z ( e dei parametri ù>,-. 



Le equazioni che definiscono il movimento sono, in base alle (3) e 

 alla (9'). 



(t = l ,2 ,3). 



Prima di risolvere rispetto alle Xì e alle pi, non sarà male rilevare il 

 significato geometrico-cinematico delle ^ , 6>j , appoggiandosi sul fatto noto 

 [e altresì — ben si intende — implicito nelle stesse (11) e (12)] che il 

 movimento è centrale ed ha luogo sopra una traiettoria parabolica col fuoco 

 nell'origine delle coordinate. 



