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e quindi la (9) definisce n' 



ds 



(30) n' = n + grad e — n — , 



in ogni punto dello sferoide. La (21), in conseguenza, si modifica nel modo 

 seguente: 



dW^Q) . . \. v7 , w , de dW 0 , d*W 0 

 -— - = (grad e) X (grad W.) --. — + « — . 



Per la sfera sono note tanto la funzione di Green quanto la funzione di 

 Neumann. Il che significa che si sanno risolvere i problemi di Dirichlet e 

 di Neumann pec lo spazio sferico (sia interno, come abbiamo supposto qui, 

 sia esterno). Le nostre conclusioni consentono di dire che si sanno risolvere 

 questi problemi anche per gli sferoidi. 



Prima di fare delle applicazioni dei risultati acquisiti, mostrerò come 

 il procedimento indicato possa presentarsi vantaggioso trattando i problemi 

 armonici in campi che provengono dai classici per deformazione continua. 



Ma di ciò in una prossima comunicazione. 



Geofisica. — Applicazione della teoria delle onde superficiali 

 all'analisi dei sismogrammi. Nota II di L. De Marchi, presentata 

 dal Socio T. Levi-Oivita. 



1. Nella precedente comunicazione ( l ) ho dimostrato la possibilità della 

 formazione sulla superfìcie piana di un solido elastico, non della sola onda 

 di Rayleigh propagantesi con una velocità che è circa 9 /io della velocità 

 di propagazione delle onde trasversali, ma di infinite onde propagatisi con 

 velocità diversa, definite dalla forinola 



(1) V-j/^(l+£) 



per tutti i valori di Z compresi fra — 1 / ì e — 1. 



Questo risultato può avere particolare significato per la spiegazione dei 

 fenomeni sismici e dei tracciati sismografici. Volendone fare tale applica- 

 zione, noi ammettiamo però implicitamente che i risultati ottenuti per il 

 piano siano senz'altro applicabili alla superficie sferica, e che le rocce degli 

 strati superficiali abbiano ovunque le stesse proprietà elastiche definite da 

 un valore costante del modulo e del rapporto del Poisson. 



(') Questi Rend. pag. 309. 



