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nerale di A=}=0, il Birkeland (') ha costruito delle formolè d'integrazione 

 delle (1) che possono considerarsi come l'estensione, alle dette equazioni, 

 della forinola di Poisson relativa all'equazione dei potenziali ritardati. Ri- 

 conosciamo ancora che l'applicazione del metodo delle caratteristiche alla 

 integrazione delle (1) non presenta nuove difficoltà di principii. Pure, pen- 

 sando alla grande importanza delle equazioni di Maxwell ; al fatto che queste 

 equazioni hanno delle leggi di simmetria proprie, più semplici di quelle 

 delle vibrazioni elastiche, per cui il calcolo della soluzione delle prime equa- 

 zioni, fatto direttamente, si svolge in modo notevolmente diverso da quello 

 della soluzione delle seconde; che, in ogni modo, conviene di avere le for- 

 molo d'integrazione delle (1), come di ogni equazione, o sistema, sotto la 

 forma che è a loro la più appropriata se, come noi abbiamo in animo di 

 fare, si vogliano applicare queste formolo alla risoluzione di speciali quistioni. 

 ci siamo creduti giustificati di dedicare all'argomento due, non lunghe, Note. 

 2. Pel nostro scopo converrà trasformare le (1) ponendo 



(2) @ = , |) = llr M , f = ce-*' , k=-- — 



per cui esse diventano 



(>U,= f + + 



0') 



e formano, così trasformate, un sistema di equazioni aggiunto di se stesso. 



Notiamo, ora, che, se indichiamo con £, e 111 due altri vettori sod- 

 disfacenti alle (1') quando c = U, sussiste la relazione 



(3) ^(XXXt.-UX*,)- 



— div S - (Il A U,) + - (* A *,) \ -f- — c X U, = 0 . 



quistione, citiamo: Love, Proceedings of the London Math. Soc, ser. 2 a , voi. I (1904), 

 pag. 291; Somigliarla, Atti dell'Acc. di Torino, voi. XLI, adunanze 19-XI-1905, 13-V-1906, 

 17-VI-1906 e 14-IV-1907; Tedone, idem, voi. XLII, adunanze 18-XI 1906 e 24-11-1907. 

 I lavori sopracitati del Love e del Somigliana si propongono, principalmente, di esten- 

 dere alle equazioni delle vibrazioni elastiche la celebre formola di Kirchhoff che esprime 

 analiticamente il principio di Huygens. La integrazione delle (1), con formole che pos- 

 sono considerarsi come l'estensione, al suo caso, della formola di Poisson appresso citata 

 nel testo, è stata data, per X = 0, da M. Abraham, Theorie der Elekt-, II, pag. 37 e aeg. 

 (Teubner, Leipzig 1905). 



(') Comptes rendus, tomo CXX (1895); Archive de Genève, tomo XXXIV (1895). 



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