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L'ultimo termine, a causa delle equazioni di Maxwell, si riduce, inoltre, a 



e gli accenti, sui simboli (ì ed .*ò , indicano derivate dei corrispondenti vet- 

 tori rispetto a z. 



Tenendo conto dei risultati analoghi relativi all'equazione che dà il 

 vettore £), potremo scrivere 



(29) ì 



4n(£(x ,y ,2,/,) = — rot ^ |~G (t — jr) A n l~^ + 

 4tc$(x , y ,z , t)= — rot £ ^ptt — -^-) A njy — 



-iI[ e '('-f) A «]T-^^i s f^0-D- 



Le equazioni (29) sussistono indipendentemente da ogni ipotesi sulle 

 divergenze di Gc e di $ . Se si tien conto, però, che div $Q = 0 e si tras- 

 cura il potenziale elettrostatico, dato che nel campo sussista una distribu- 

 zione statica di elettricità, possiamo dare alle (29) la forma seguente 



I 4tt(£(^ , y , g , t) = — rot f |T(g ^ — A + 



+t..c[»'('-f)^»]v-^ir«(-i) 



47r§)(jc , y . z . /) = — rotj j~<£> ^ — A n 



X n 



do" 



r 



C J<s 



eia 



r 



Queste equazioni rappresentano il principio di Huygens per le onde elet- 

 tromagnetiche. In esse il punto (x ,y , s) è supposto interno alla superficie a; 

 però questa superficie potrebbe, evidentemente, essere composta di più pezzi: 

 p. es., di due pezzi a e a' , uno interno all'altro. Ammesso, allora, a' esterno 

 a e e che, se il campo si estende all'infinito, il campo sia evanescente al- 

 l'infinito al modo solito, facendo tendere i punti di a' all'infinito, si trova 



