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rhomboïde, ou à celui du prisme à base carrée. Enfin, 

 quand les trois axes de cristallisation sont inégaux, on 

 a le cas des cristaux à deux axes, qui appartiennent 

 aux systèmes de cristallisation des parallélipipèdes , 

 dont les faces ne peuvent être rapportées à une seule 

 ligne centrale. Dans ce cas, les phénomènes optiques 

 qui ont lieu autour des deux axes, peuvent offrir des 

 différences en rapport avec la diversité des formes fon- 

 damentales des cristaux, ainsi que Biot Ta reconnu 

 dans la double Réfraction du Pyroxène diopside com- 

 parée à celle de la Topaze. 



Pour concevoir les causes mécaniques de la bifurca- 

 tion de la lumière, et se rendre raison des principales 

 circonstances de la marche des deux faisceaux dans les 

 milieux cristallisés, il faut maintenant emprimter à la 

 physi(iue quelques considérations sur la nature des 

 rayons lumineux. Or, voici celles qui servent de base 

 à la théorie de Fiesnel, et ipie Ton peut envisager 

 comme n'étant autre chose qu'une exacte traduction 

 des faits. Suivant cet illustre physicien, la lumière 

 se propage dans l'espace et à travers tous les milieux 

 transparents, non par un mouvement de transport, 

 mais par un mouvement de vibration, à la manière du 

 son ; et ce qui caractérise les rayons lumineux et les 

 dislingue des rayons sonores, c'est que les vibrations 

 des particules lumineuses ne s'exécutent pas dans la 

 direction même des rayons, ou suivant la ligne de pro- 

 pagation de la lumière, mais transversalement, dans 

 une direction perpendiculaire aux rayons, ou parallèle 

 à la surface des ondes. Si ces oscillations transversales 

 ont lieu constamment suivant une même direction, ou 

 per pendiculairement à un même plan, passant par la 

 direction du rayon, ce rayon est dit polarisé, et ce plan 

 fixe est ce qu'on nomme alors son plan de polarisa- 

 tion. La lumière ordinaire diffère de la lumière jjolari- 

 sée en ce qu'elle offre la réunion et la succession d'une 

 foule de systèmes d'ondes polarisées suivant toutes les 

 directions. Mais à l'instant où un tel faisceau de lu- 

 mière ordinaire pénètre dans un milieu doué de la 

 double Réfr action, il est modifié par l'action de ce mi- 

 lieu, les différents mouvements vibratoires de ses ondes 

 se décomposent suivant deux directions rectangulaires 

 fixes, et par conséquent tous les systèmes d'ondes pri- 

 mitifs sont remplacés par deux systèmes, polarisés à 

 angles droits, distincts et séparés l'un de l'autre par 

 une différence de vitesse. Ce sont ces deux systèmes 

 d'ondes, ou ces deux faisceaux composants, qui don- 

 nent naissance au phénomène de bifurcation dans l'in- 

 térieur du cristal, parce que leur différence de vitesse 

 entraîne nécessairement une différence de Réfraction. 

 On sait, en effet, que la lumière ne se dévie, en passant 

 d'un milieu dans un autre, que par suite du changement 

 que sa vitesse a subie. 



A l'aidede ces notions fort simples sur la constitution 

 des milieux cristallisés et sur la nature de la lumière, 

 il est facile d'établir les principes généraux de la mar- 

 che des deux rayons dans les cristaux à un axe, tels que 

 les rhomboïdes de Chaux carbonatée. Lor'squ'un fai- 

 sceau de lumièi'C pénètre un rhomboïde de Spath d'Is- 

 lande, dans une direction oblique à l'axe de ce rhom- 

 boïde, il se partage en deux autres faisceaux, dont l'un, 



que l'on nomme le rayon ordinaire, est polarisé dans 

 le plan delà section principale du rhomboïde, c'est-à- 

 dire dans un plan mené par ce rayon parallèlement à 

 l'axe; et l'autre, qu'on nomme le rayon extraordi- 

 naire, est polarisé dans un plan perpendiculaire à la 

 section principale. Dans le premier rayon, les vibra- 

 tions lumineuses s'exécutent perpendiculairement à 

 cette section, et par conséquent à l'axe du rhomboïde. 

 Or, d'après la structure cristalline propre aux rhom- 

 boïdes, toutes les rangées de molécules perpendicu- 

 laires à l'axe ne peuvent ilévelopper que des élasticités 

 égales; elles agissent donc de la même manière pour 

 modifier le rayon or dinaire, quelle que soit l'obliquité 

 du rayon incident, et parlant ce rayon ordinaire doit 

 se proi)ager dans l'intérieur du cristal avec la même 

 vitesse dans tous les sens; il reste ainsi soumis à la loi 

 de la Réfraction ordinaire. Il n'en est pas de même du 

 second rayorr ; ses oscillations s'effectnanl dans le plan 

 même de la section principale, et toujour s perpendicu- 

 lairement au rayon, leur direction sera variable par 

 rappor t à l'axe, selon l'obliquité différente du rayon 

 lui-même; il y aura donc aussi variation dans les élas- 

 ticités développées par le rayon, et par suite dans sa 

 vitesse de propagation. Cette vitesse sera seulement 

 constante pour toutes les directions du rayon qui sont 

 perperrdiculaires à l'axe; c'est-à-dire que la loi de la 

 Réfraction extraordinaire s'assirmile à celle de la Ré- 

 fraction ordinaire, lorsque le rayon incident ne sort 

 pas dir i)lan perpendiculair'c à l'axe du rhomboïde. En 

 effet, les oscillations se font constamment alors dans le 

 sens de l'axe, et les files de molécules parallèles à l'axe 

 développent toutes des élasticités égales, comme les files 

 perpendiculaires; ces élasticités sont seulement plus 

 fortes dans les files parallèles, lorsque le cristal pos- 

 sède la double Réfr'action répulsive, et plus faibles 

 lorsqu'il est doué de la double Réfraction attrac- 

 tive. 



Toutes ces conséquences de la théorie se vérifient 

 avec la plus grande facilité sur les cristaux naturels. 

 Si l'on prend un cristal prismatique de Charrx carbona- 

 tée limpide, et qu'on le place par une de ses bases sur 

 un papier' marqué d'un poirrt d'encre, en regardant ce 

 point par la face supérieure, et dirigeant le rayon 

 visuel perpendiculairement à cette face, on ne verra 

 qu'une seule image; mais si le rayon visuel s'incline 

 soit d'un côlé,soit de l'autre, on verra paraîtr e à l'in- 

 stant deux images dont l'écarlement sera constant pour 

 une même inclinaison, quel que soit le plan d'incidence, 

 et qui toutes deux ser'ont contenues dans ce même plan 

 avec le rayon direct. Si, au lieu de placer le cr'istal sur 

 une de ses bases, on le pose sur une de ses faces laté- 

 rales, et qu'on observe par l'autre, on n'aura encore 

 qtr'une seule image pour l'incidence perpendiculaire, 

 et des images doubles pour les incidences obliques; 

 mais, dans ce der nier cas, l'écarlement des images va- 

 riera avec la position du jjlan d'incidence : il ir'y aura 

 que deux positiorrs de ce plan, dans lesquelles il con- 

 tiendra à la fois les deux images, savoir : quand il sera 

 parallèle à l'axe, ou quand il lui sera per|)endiculaire; 

 enfin, dans le cas de per pendicularité, on remarquera 

 que le sinus de Réfi-action extraordinaire et le sinus 



