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gebildet werden; 2^ die Prismen monokliner Krystalle^ 

 deren Fläclien symmetriscli zur krystallographisclien Sym- 

 metrieebene liegen. 



III. Die Prismenkaiite fällt mit eiiiei' optischen Symmetrie- 



axe zusammen. 



Fällt Z' mit X znsammen nnd bezeichnet man die Winkel 

 (YX') = (ZYO = /f, so haben X' nnd Y' die Richtnngs- 

 cosinnsse : 





X 



Y 



Z 





0 



cos ^ 



sin u 





1 



0 



0 



Demnach ergiebt sich ans (25^ 



0 



(34) 



und aus P folgt: 



a = 



b = 



d = 



e = 



f = 



COS'^ (,a -|- \p) 



sin'^ (,u -\- M)) 



— sin^ + ^'/) 



— p'^ cos^ {jl -j- 



(35) 



sin- (,a -f- 1/') -|- cos''^ (,u -|- xu) 



d. h. die senkrecht zur Prismenkante polarisirte Welle liefert 

 eine Hauptlichtgeschwindigkeit. Bestimmt man für eine parallel 

 zur Prismenkante polarisirte Welle das zugehörige Werthe- 

 paar p, so erhält man eine lineare Relation zwischen den 

 beiden anderen Hauptlichtgeschwindigkeiten; zwei derartige 

 Relationen genügen also, um diese Geschwindigkeiten zu be- 

 stimmen. Dieses Verfahren zur Bestimmung der drei Hauptlicht- 

 geschwindigkeiten eines optisch zweiaxigen Krystalls an einem 

 Prisma ist von G. G. Stokes vorgeschlagen und von V. von 

 Lang mit grosser Sorgfalt am Gyps durchgeführt worden ^ 



^ G. G. Stokes : On a Formula for determining tlie Optical Constants 

 of Doubly Refracting Crystals. Cambr. and Dublin Math. Journ. 1846, 1,, 

 183. — Wieder abgedruckt in : Math, and Phys. Papers. Cambridge 1880, 

 1, 148. 



2 V. VON IvANG : Grösse und Lage der optischen Elasticitätsaxen beim 

 Gypse. Sitzungsber. Wien. Akad. 1877, 76 (2), 793. 



