27 



(30) 62 (.2 cos2 -f (b'2 sin2 ,u + cos^ ,u) 



— p2 [a^ siii'^ v-^ + (b^ 4- c^) cos^ yj + (6'^ siii^ + c'^ cos'^ ^a)] -{-p' = 0 



TT 



Ist insbesondere ip = ~ ^ so wird : 



a = 0, 1) = cos'^ c = sin' 



(1 = — p'^, e = — ^^sin^u, f= — p-cos"/<, g: = |3* 



und ans P folgt: 



p = a 



p2 = b^ sin'^ ,a -j- cos^ ,u 



d. Ii. beim Minimum der Ablenkung liefert die parallel zur 

 Prismenkante polarisirte AVelle die Hauptliclitgescli windigkeit, 

 welche der Halbirungsgeraden des inneren Prismenwinkels 

 entspricht. Die Geschwindigkeit der senkrecht zur Prismen- 

 kante polarisirten Welle, die beiden anderen Hauptlichtge- 

 schwindigkeiten und der Winkel sind durch die Eelation: 



(31) p,,^ = b^ sm^ ,u 4- e cos^ ,a 



verbunden ^. 



Die Gleichung (30) nimmt jetzt die Form an: 



(30*) a b^c^ + Ii (b^ + c^) + k = 0 



worin zur Abkürzung: 



a = cos^ i/j 



h = — cos^ Ii» 



gesetzt ist. Bestimmt man nun durch Beobachtung zwei 

 Werthepaare ?//, p, so kann man die zugehörigen Gleichungen 

 (30*) nach b^c^ und -f- auflösen. Der Werth von -\- 

 liefert in Verbindung mit (31) die beiden Hauptlichtgeschwin- 

 digkeiten h und c. 



Hierher gehören: 1. Prismen rhombischer Krystalle, 

 deren Flächen in Bezug auf eine der drei krystallograpliischen 

 Symmetrieaxe einander entsprechen, d. h. einem rhombischen 

 Sphenoid angehören oder an einer rhombischen Pyramide so 

 liegen wie Flächen eines Sphenoids; 2. Prismen monokliner 

 Kiystalle, deren Flächen bezüglich der krystallograpliischen 

 Symmetrieaxe gleichberechtigt sind, also Symbole von der 

 Form hkl und hkl besitzen. 



^ Vgl. V. VON Lang : Bestimmung der Hauptbrechimgsqiiotienten von 

 Galmei und unter schwefelsaurem Natron. Sitzungsber. der Wien. Akad. 

 1859, 37, 379. 



