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Trägt man diesen Werth in die vorhergehende Relation ein, 

 so erhält man die Gleichnng des Ovals ^ in Polarcoordinaten: 



p'^ = 1)2 cos^ (o — xp) -[- sin- (o — \fj) 



= ^i^' + ^) + ^ - 2 ((> - I/.). 



Wenn nun an einem Prisma, dessen Orientirnng durch 

 die Winkel q gegeben ist, der Prismenwinkel A, der Ein- 

 fallswinkel i einer parallel zur Prismenkante eintretenden 

 Wellenebene und die Ablenkungen D, der beiden aus- 

 tretenden Wellenebenen gemessen sind, so können die Haupt- 

 lichtgeschwindigkeiten in folgender Weise berechnet werden. 

 Man findet die constante Geschwindigkeit o der gewöhnlichen 

 Wellen aus: 



<14) 



tan I r — -^1 = tan tan Ii ^ — ) 



cot — ^ — 



1 sin i 



0 sin r 



darauf die Geschwindigkeit p der gebrochenen ungewöhnlichen 

 Wellenebene aus: 



<15) 



^ / A\ ^ A /. A+D^ A+D^^ 

 tan I — ~2} ~ '2 \ — " ) 2 



1 



— = n 



nnd den Winkel xj.! aus: 



TT A , 



Durch T, Q, ip ist die Neigung der Wellennormale gegen die 

 optische Axe bestimmt: 



17) cos 0 = — cos T cos (() — xjj). 



Folglich kennt man in der Relation: 



(18) :p2 ^ i = 0^ cos^ 0 + e2 sin^ & 



alle Grössen bis auf die Hauptlichtgeschwindigkeit e der un- 

 gewöhnlichen Wellen, die letztere kann also hieraus berech- 

 net werden. Durch Einführung des Hülfswinkels / gewinnt 

 man die logarithmisch bequemen Formeln: 



, ^ ^ 1 u sin 0 . n cos 0 



(18 *) - = a = , sm / = 



e cos X CO 



