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dem für rliombische Krystalle angegebenen Verfahren aus der 

 Beobachtung der Lage der Schwingungsrichtungen auf einer 

 einzigen Platte die Ebene und den wahren Winkel der 

 optischen Axen. 



2^. Ein zweiter Fall, in welchem die eindeutige Bestim- 

 mung der optischen Axen durch stauroskopische Messungen 

 gelingt, tritt ein, wenn bekannt ist, dass die Ebene der op- 

 tischen Axen auf rt^ senkrecht steht, während die Orientirung 

 der auf tt^ senkrecht stehenden optischen Symmetrieaxen nicht 

 ermittelt ist. Dann bestehen die beiden Bedingungen: 



= 0, a'^ = 0. 



Wird nun die Lage der Schwingungsrichtungen auf zwei 

 Platten beobachtet, so ergeben sich aus I* die in Bezug auf 

 a und a* symmetrischen Gleichungen: 



I a ««' 4- d (« + «') + 1 = 0 



I a^ aci' -|- (« -|- «') 1 = 0 



aus denen hervorgeht, dass a und cc' die Wurzeln der Gleich- 

 ung des zweiten Grades: 



a«-j-<l d«-["l _Q 



a^ « -|- d^ dj « -j- 1 ~ 

 öder: ,^2(ad, _ a^d) + «(a — a,) + (d — dj = 0 



sind. Durch Auflösung dieser Gleichung gewinnt man die 

 Indices ctjOag, a^'Oa^' der optischen Axen A, A' und daraus 

 nach bekannten Formeln den Winkel (AA'). 



3^. Wenn mit einer der beiden Mittellinien zusammen- 

 fällt, so bestehen die Relationen: 



a = a\ ß — — ß\ 



Aus der Bestimmung der Lage der Schwingungsrichtungen 

 auf zwei Platten erhalten wir nach I''': 



aa2_|j^2_|_2d« + l = 0 

 a,«2_b^^2_|_2d^«4-l = 0 



Hieraus ergiebt sich eine Gleichung des zweiten Grades für a : 



a«' + 2df< -f 1 _ d.^a--\- 2^a-\-l 

 b ~ \ 



^^^^ a\d.\ — a^b) + 2«(dbi - d,b) + b^ — b = 0 



Zu jedem Werthe von a liefern die vorhergehenden Gleich- 

 ungen einen Werth für ß\ die Lösung ist also zweideutig. 

 Eine eindeutige Lösung kann in diesem Falle erst mit Hülfe 

 von drei Platten gewonnen werden. 



