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sinus der Wellennormalen, l die Wellenlänge, s die Fortpflan- 

 zungsgeschwindigkeit des Lichts. 



Die Annahme der Incompressibilität des Äthers: 



führt hier auf die Gleichungen: 



I cos « -\-m cos ß -|- n cos = o 

 1 cos a' -f- m cos -|- n cos / = o 



und damit auf die Transversalität der Lichtbewegung. 



Bei der im Fall der totalen Reflexion auftreten- 

 den Lichtbewegung der gebrochenen Welle setzt Mac 



CULLAGH : 



I = 6 (p cos « sin 4" ^ 9) 

 = £ (p cos ß sin (f* + q cos cos (^) 

 ^ = £ (p cos 7 sin ^ 7' cos ^) 



WO : = (1 X + my + n z — st) 

 — -^-r (fx + g-y + I1Z) 



f = e 



Der Unterschied dieser Formeln von den vorigen beruht 

 auf dem Hinzutreten des Factors £, in dem r ein in jedem 

 Fall zu bestimmender Factor, fgh die Eichtungscosinus der 

 Normalen der Grenzfläche \ an der die totale Eeflexion statt- 

 findet, bedeuten. 



Die durch die Eichtungen fgh Imn gelegte Ebene ist 

 die Einfallsebene der aufiallenden Lichtbewegung. 



Die Annahme der Incompressibilität des Äthers lässt hier 

 eine Transversahtät der Lichtbewegung im Allgemeinen nicht 

 zu, und spricht den Satz von Mac Cullagh aus: 



Die Projection der Schwingungsellipse auf die Einfalls'- 

 ebene hat zu conjugirten Durchmessern Linien, welche parallel 

 zur Grenzebene des Mediums und zur Wellenebene sind, ihre 

 Längen verhalten sich, wie r : 1. 



Eine transversale Schwingung kann danach für die bei 

 der totalen Eeflexion auftretende gebrochene Welle nur senk- 

 recht zur Einfallsebene auftreten und ist dann linear polari- 

 sirt. In allen andern Fällen ist die Bewegung der Äthertheil- 



^ Wenigstens ergeben die später eingeführten Grenzbedingungen diese 

 Bedeutung. Der Einfachheit halber ist schon hier die Bezeichnung Grenz- 

 fläche und Einfallsebene benutzt. 



