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man nun das Prisma bis zur Berührung der parallelen Flächen heran, so 

 ist man in der Lage, der eingangs gestellten Forderung zu genügen. Ist 

 die zu untersuchende Fläche von grösserer Ausdehnung, so kann man die 

 Justirung des Objectes vermeiden, indem man es mit Hilfe eines Cardani'- 

 schen Eingsystems auf der Axe befestigt. Beim Heranrücken des Prismas 

 nimmt es dann unter dem Druck einer Feder von selbst die erforderliche 

 Lage ein. 



Eine etwa noch vorhandene spiegelnde Fläche des Objectes kann be- 

 nutzt werden, um die Lage der Einfallsebene auf die Schnittlinie beider 

 reflectirender Flächen zu beziehen. Emil Wiechert. 



Bertin: Memoire sur les franges des lames cristalli- 

 sees uniaxes simples ou combinees. (Annales de chimie et de 

 physique. VI. Serie. Tome II. 1884. p. 485—511.) 



Der Verfasser giebt in einer historischen Einleitung zu dieser Arbeit 

 eine Übersicht über die Begründung und Entwickelung desjenigen Gebietes 

 der Optik, welches man mit dem Namen „chromatische Polarisation" zu 

 bezeichnen pflegt. Ich führe folgende Daten daraus hier an: Im Jahre 

 1811 entdeckte Arago die Farben, welche Krystallplatten in polarisirtem 

 Lichte zeigen; zwei Jahre später, 1813 sah Brewster zuerst: „isochroma- 

 tische Linien" in Krystallplatten bei convergentem durchgehenden Lichte. 

 J. Müller in Darmstadt gab 1834 zuerst eine Theorie dieser Linien. 



Bertin legt seinen theoretischen Entwickelungen die Annahme zu 

 Grunde, dass die geringe Grösse der Doppelbrechung im Krystalle es ge- 

 statte, die Quadrate der Dilferenz der Brechungsexponenten zu vernach- 

 lässigen; zweitens setzt er voraus, dass die den Krystall durchsetzenden 

 Strahlen einen kleinen Winkel mit der Normale der Kry stallplatte bilden 

 und daher Grössen von höherer Ordnung als die Quadrate der sinus dieser 

 Winkel unberücksichtigt gelassen werden können. Unter diesen Annahmen 

 leitet er ab, dass die in einaxigen Krystallplatten gesehenen isochroma- 

 tischen Linien Curven zweiten Grades sind bei jedem Werthe des Winkels 

 («) zwischen der optischen Axe und der Normale der Platte. 



Ist dieser Winkel: 



1) « = 0, so gehen die Curven in die bekannten concentrischen 

 Kreise über ; das gemeinsame Centrum liegt nahe in der Mitte des Gesichts- 

 feldes. Für 



2) 0 <; « «< 54<^ 44' sind die Curven concentrische Ellipsen, deren 

 Centrum im Allgemeinen ausserhalb des Gesichtsfeldes liegt. 



S) a — 54" 44' die Curven sind Parabeln. 



4) 54° 44' <; « <! 90^ die Curven sind concentrische Hyperbeln , von 

 denen man Stücke sieht, die vom Centrum desto mehr entfernt sind, je 

 näher « dem Werthe 54° 44' liegt. 



5) Für cc ~ 90° erhält man die bekannten gleichseitigen concentrischen 

 Hyperbeln, deren Centrum in der Mitte des Gesichtsfeldes liegt. 



