ÜBER DIE BEWEGUNGEN DER ELEKTRICITÄT IN KÖRPERLICHEN LEITERN. 13 



Ziehen wir diese Gleichung ab von der vorhergehenden, so erhal- 

 ten wir : 



-'s - rAWi - *pj do. 



und 



öl 



ädx = Tndt^WVdxdy dz — -—^Jy-- r dn jdo. 



Für das zweite der in der ursprünglichen Gleichung enthaltenen 

 Integrale ergiebt sich somit der Werth: 



. A* dU . ,i 7 N A 2 d 2 Q qt>' dx , 



= * n T-dT + ( l - k HdJ*07d; do 



1 — k A 2 6 3 Ql,dr ^aXj n 



1) An die vorhergehenden Rechnungen schliesst sich eine Bemerkung, welche 

 sich auf eine besonders einfache von Helmholtz gegebene Darstellung von ^"bezieht; 

 beachtet man dass in dem ganzen von dem Leiter nicht eingenommenen Raum 

 Jip = 0, so ist 



S (*'£ — r l^) d0 = 2 \7 dX a d ^a dz a 



wo n die innere Normale der Oberfläche des leitenden Körpers in dem Element do, 

 dx a dy a äz a ein Element des den Körper umgebenden Raumes bezeichnet. 



Substituiren wir diesen Werth in der oben entwickelten Gleichung: 



? =f — h U i& dy ' dz ' ~ s • % S in - r i) do 



