52 EDUARD RIECKE, 



Wir weiden nun den Fall , dass der Mittelpunkt des schwingenden 

 Magnets in der y z Ebene gelegen ist , wiederum nicht in seiner ganzen 

 Allgemeinheit behandeln , sondern werden die vollständige Lösung des 

 Problems wieder nur in zwei besonders einfachen Unterfällen durch- 

 führen, nemlich 



I\ Für den Fall, dass der Mittelpunkt des schwingen- 

 den Magnets in der 3/ Axe liegt. 



I b für den Fall, dass dieser Mittelpunkt auf der z Axe 

 gelegen ist. 



In dem Falle I a ist ß = 0, somit auch 



2 n = 0 



m 



dagegen 



= sin™ » (T m (cos «) + % (- cos «)) 



Somit auch 1^ = 0 wenn n — m ungerade. Es ergiebt sich hieraus, 

 dass in dem Falle l a alle Coefficienten a verschwinden, und dass ebenso 

 alle Coefficienten a % gleich Null sind für welchem — m ungerad ist. Aus 



n 0 



demselben Grunde sind auch alle Coefficienten b gleich Null , während 

 von den Coefficienten ß™ diejenigen verschwinden, für welehe n — m eine 

 gerade Zahl ist. 



In dem Fall P , in welchen der Mittelpunkt des schwingenden 

 Magnets in der z Axe liegt ist. 



ß = f 



