ÜBER DIE BEWEGUNGEN DER ELEKTRICITÄT IN KÖRPERLICHEN LEITERN. 57 



VI. Allgemeiner Ausdruck für das Drehungsmoinent welches 

 von irgend welchen in der Kugel vorhandenen Strömungen auf 

 den schwingenden Magnet ausgeübt wird. 



Wenn, wie wir diess auch im Vorhergehenden angenommen haben 

 die Bewegung des Magnets nur in einer äusserst kleinen Schwingung 

 um die der X Axe parallele Ruhelage besteht , so werden wir von den 

 Kräften, mit welchen die in der leitenden Kugel erregten Schwingungen 

 der Elektricität auf den Magnet zurückwirken , nur die der Z Axe pa- 

 rallelen Componenten zu berücksichtigten haben. Bezeichnen wir die 

 Z Componenten der auf den Nord und Südpol des Magnets ausgeübten 

 Wirkung durch Z x und Z 2 , so ist dann das auf den Magnet ausgeübte 

 Drehungsmoment A gegeben durch : 



Wir betrachten zuerst die Componente der auf den Nordpol 

 ausgeübten Wirkung. Bezeichnen wir wie früher die rechtwinkligen Coor- 

 dinaten des Nordpols durch a 1 \ b x , c x , die Coordinaten eines beliebig 

 im Inneren der Kugel angenommenen Punktes durch x, y, z, die Com- 

 ponenten der in demselben vorhandenen Strömung durch u, v, w, so ist 

 die Z Componente der auf den betrachteten Pol ausgeübten Kraft ge- 

 geben durch : 



A = X (Z, + Z f ). 



oder, wenn wir für u und v die früheren Werthe substituiren : 



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