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J. J. В AEY ER, 



Verwandelt man in 3 den Sinus in die Tangente so wird 



а . й1 /1 + Р(р) 



tg z = 



У 1-^*0. 



l + Pp 



Beide Werthe von tgz' einander gleich gesetzt geben folgende Differentialgleichung für 

 den Weg des Strahles von d' nach A: 



41 du dr s ' n Ѳ 



//r» 1-+-J>p 

 ^ V е * In- P(p) ' 



Wenn sich zwei Luftmassen bei 0° unter dem Drucke В gleichhoher Quecksilbersäulen 

 bei 0° befinden, so haben die Luftmassen gleiche Dichtigkeiten (p). Giebt man aber bei 

 unverändertem Drucke der einen Luftmasse die Temperatur t, der andern die Temperatur 

 t, so ändern sich ihre Dichtigkeiten und stehen im umgekehrten Verhältniss ihrer Volu- 

 mina. Wenn m die räumliche Ausdehnung der Luft für einen Grad des Thermometers in 

 Theilen des Volumens bei 0° bedeutet, so sind 1 -t-mt und 1 -+-mt die Volumina bei den 

 Temperaturen t und t. Nennt man nun p und p' die zugehörigen Dichtigkeiten, so findet 

 die Gleichung 



p (1 -t-mt) = p'(l -+- mt) 



statt. 



Aendert man jetzt den Druck dieser Luftmassen unter Beibehaltung der Tempera- 

 turen i und t und giebt ihnen die Barometerhöhen b und b\ so verhalten sich nunmehr 

 ihre Dichtigkeiten direct wie die Barometerhöhen, und man erhält: 



3 p(l~+-m<)ô'= p'(l -I- mi)b. 



Dieser Ausdruck gilt für trockene Luft. Die Luft im Freien enthält aber stets mehr 

 oder weniger Wasserdampf, dessen Dichtigkeit geringer ist als die der Luft. Bei gleichem 

 Druck und gleicher Temperatur ist seine Dichtigkeit = oder nahe ~ von der der 

 trockenen Luft. Bedeuten daher e und e die in Barometerhöhen ausgedrückten Expansio- 

 nen des in der Luft enthaltenen Wasserdampfes, so wird man anstatt b' und b setzen 

 müssen b' — ±e und b — ie um die Dichtigkeiten p und p' auf trockene Luft zu reduciren. 

 Die Dichtigkeiten p und p' erleiden also bezüglich des Wasserdampfes eine kleine Vermin- 

 derung. Die strahlenbrechende Kraft des Wasserdampfes ist dagegen grösser als die der 

 trockenen Luft; es fehlt aber an ausreichenden Bestimmungen, um in ähnlicher Weise von 

 der Vergrösserung , die die strahlenbrechende Kraft P dadurch erleidet, Rechnung tragen 

 zu können. Ueber diese Schwierigkeit ist deshalb nicht anders hinweg zu kommen, als 

 durch die Annahme, dass sich die bei p und P entgegengesetzten Wirkungen des Wasser- 

 dampfes gegenseitig aufheben, so dass das Product Pp ungeändert bleibe. 



