DIE ELASTICITÄTSVERHÄLTNISSE DER KRYSTALLE. 



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wirken mögen ( — wir behalten in diesem Sinne die Bezeichnung aus 

 (10) bei — ) so gilt: 



K+^= X+Y = Z„ + Z = 0 (12) 



= M„ + M == N^ + N ^ 0, 



unter n die äussere Normale auf dem Körper verstanden. Da wir, 

 wie es scheint, keine Mittel haben, praktisch auf die Moleküle der 

 Oberflächenelemente Drehungsmomente auszuüben , sondern nur mit ver- 

 schieden gerichteten Drucken operiren können, so ist in praxi 



= = ^ 0 (12a) 



zu setzen. 



Nehmen wir ferner ein B,aumelement , welches durch drei Flächen- 

 elemente normal zur X, Y und Z-Axe und eines normal zu einer Rich- 

 tung n (welche positiv vom Coordinatenanfang hinweg gerechnet und 

 durch die Winkel in,x), in^ y)-> {n, z) definirt sei) begrenzt ist, so giebt 

 sich bei Beschränkung auf die niedrigste Ordnung : 



— X_„ = X„ = cos (n, x) + X,j cos {n, y) + cos 2) , 



— r_„ = = F cos (w, x) + cos {n,y) + F cos {n, s) , 



— Z-n — '^n ^'x cos {n , X) + cos («, y) + Z^ cos {n, s) , ^^g^ 



— i_„ = = cos (n, x) + i,, cos {n, y) + L. cos (w, s) , 



— = = cos {n, x) + M,, cos (w, y) + cos (w, s) , 



— iV_„ = — iV,. cos (n, X) + N,^ cos (n, y) + iV_. cos (w, s). 



Endlich erhält man durch Betrachtung: eines unendlich kleinen 

 Prismas parallel den Coordinatenebenen : 



0 = sX 

 0 = sF 







öX 



dx 



dy 



d2 



öF, 



^_ 



ÖF, 





dy 



dz 





öZ. 



äZ, 



dx 



dy 



dz 









dx 



dy 



ds 



öM^ 



d_M^ 



dM^ 



dx 



dy 



dz 



ÖN^ 



dN, 



dN, 



dx 



dy 



dz 



zZ 



(14) 



0 = 

 0 = si^ 



B2 



