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den Deformationen derart sind , dass man diese Entwickelun«^- liir Mo- 

 leküle, die noch merklich auf einander wirken, mit den Gliedern er- 

 ster Ordnung abbrechen, also die Dilatationen im Bereich der 

 Molekularwirkungssphäre als constant ansehen kann. 



Hiernach wird, wenn man wieder je,, — a), — n',,,,, y,, — 'i/k = yi,ki 

 Zh—Zk = Z;,k setzt: 



du du du 



«M. = \. + Vn, + ^« , 



dv dv dv 



(16) V,,. = + + 



dw div dw 



Wie die Verschiebungen, so sind auch die Drehungen für die ver- 

 schiedenen Moleküle verschieden , ändern sich aber längs unendlich klei- 

 ner Längen unendlich wenig. Wir werden demnach auch für sie uns 

 mit dem niedrigsten Grad der Annährung begnügen und, wie die 

 Dilatationen, auch die Drehungen innerhalb des Bereiches der Moleku- 

 larwirkung als constant ansehen. Demgemäss sind für das Bereich, auf 

 welches sich unsere Betrachtungen zur Bestimmung der elastischen 

 Drucke und Momente beziehen, die sämmtlichen Moleküle als mit ih- 

 ren Axen parallel liegend zu betrachten und wir legen ein einziges 

 System A, C durch den Coordinatenanfang von X, Y, Z, um die 

 Richtung von jenen allen anzudeuten. Auf dieses System A, B, C be- 

 zogen mögen die oben erwähnten zwei Moleküle [h) und ik) die Coor- 

 dinaten a,,^ bj^, c^, %, h,,, Cj, haben, welche mit x,,, 2;,, und «r^, y^, 

 verbunden sind durch lineare Relationen, die wir sogleich auf die rela- 

 tiven Coordinaten a,, — = h^^ — = , c,, — q = anwenden 

 und demgemäss schreiben : 



= Ti + Y2 2/» + Ts^M j = S ««■ + ßs b,, + T3 . 



Da wir nur unendlich kleine Deformationen in Betracht ziehen, 

 so haben wir auch nur unendlich kleine Drehungen der Moleküle 



