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was umgekehrt nicht gilt. Die oben schon allgemein ausgesprochene 

 Hypothese, dass jeder Symmetrie der Form die gleiche Symmetrie des 

 elastischen Verhaltens entspricht, wird demnach die folgende specielle 

 Form annehmen : 



Besitzt die (wie oben gesagt »vervollständigte«) Krystallform eine 

 Symmetrieaxe , d. h. giebt es eine Richtung, um welche als Drehungs- 

 axe um einen aliquoten Theil von Itz gedreht die Krystallform (also 

 auch das Punktsystem, welches die Oerter der Moleküle giebt) mit 

 ihrer ursprünglichen Lage in allen Punkten zur Deckung kommt, so 

 muss das Potential auf ein dementsprechend gedrehtes Coordinatensystem 

 transformirt die ursprüngliche Form vollständig wieder annehmen. 



Indessen ist es für unsere Anwendungen häufig bequemer , statt 

 der Eigenschaft einer vorhandenen geradzahligen Symmetrieaxe die der 

 damit verbundenen normalen Symmetrieebene zu benutzen; denn letz- 

 tere ergiebt ohne alle Rechnung für alle die Summen Djjf, deren Ar- 

 gumente auf den beiden Seiten der Symmetrieebene entgegengesetzte 

 Werthe besitzen, den Werth Null. 



Das monokline System ist charakterisirt ^) durch die Existenz 

 einer zweizähligen krystallographischen Symmetrieaxe, auf welcher nach 

 dem Vorstehenden stets eine elastische Symmetrieebene normal steht. 



Wählt man die YZ- zur Symmetrieebene , so müssen alle die Coef- 

 ficienten D^™ verschwinden, in welchen der Index 1 ein oder drei Mal 

 auftritt; demgemäss werden im System (29) X^. I^^, Z^, Y^, Zy frei von 



und Xy, Y^. X,, frei von 



du dv dw dv A /" dw A 



Demgemäss wird : 



1) Liebisch, 1. c. p. 212 und 380; M i n ni ger o d e , 1. c. p. 216. 



