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W. VOIGT, 



KD,, = Dil {Dl 



= KD^-[B^-DZ){n^- 

 = X,D^-{D]l-D]^MD^- 

 = i}-(D--D-) + />-(D- 



-Dil), 

 I)'" ) 



-^23/' > 

 -^23/ > 

 -^23-^23 



(44) 



+ Dr3(i)^^- AD = DllDll-DllDll, 



Dl'jDii-n^jimi-Dii) 



DT,{D]l-m){Dll-Dll) 

 ,|X3)A„ = {D^-D^) V, 

 . (A^-D-) ,a3 V3 



([^2V3-MX3)Ae = (A^-AD I^. V, 

 {Dil -Dil) F-3 V3 



(A^-Al), KE.^ = (Dll-Dlll KE,, = {Dll-DID, \E,, = {T)l-DZ\ 

 E,Am-^.V-^) = mi- Dil).,- {Dil- Dil) p.,], 



^53((^2V3-v.[X3) = mi-Dii)i.,-{Dii-m) 



^a2(f^2V3-V2[-3) = [{Dll-m).,-{Dll-I)ll)l^.,], 



-£^a3([^2V3-v.[X3) = [{Dl]-Dll)i.,-{m-Dll) V3]. 



Für die Discussion sind diese Formeln immer noch reichlich com- 

 plicirt , sie sollen hier auch nur als Ausgangpunkt für einfachere Ge- 

 stalten stehen. 



In Krystallen des rhombischen Systemes (mit Ausnahme der 

 seltenen »hemimorphen Formen zweiter Art«) giebt es dem elastischen 

 Verhalten nach drei zu einander normale Symmetrieebenen ^) , es ver- 

 schwinden also alle diejenigen D"^', in deren Indices irgend eine der 

 Zahlen 1, 2, 3 nur einmal vorkömmt. 



Dadurch wird : 



= 2DII 



(45) 



K = 0, 

 ^3 = 0, 



{nii+nii), fx, = 0, V, = 0, 



= 2Dll-{Dll + Dl^), V, = 0, 

 :x3 = 0, V, = 2Bll-{Dl\+Dll), 



Liebisch, 1. c. p, 212 und 365; Minigerode, 1. c. p. 215. 



