DIE ELASTICITATSVERHALTNISSE DER KRYSTALLE. 43 



-X. = I),,^^-I),,x,-il + E,;)eM, 



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Darin haben die Coefticienten folgende Werthe: 



D = X»'' D ^ 7)33 7) 7)12 7) _ 7)13 



_ B\\{D\ l~D\l) + Bll(I)\l-Dll) _ Dil D\l- Dil Dil 



2D\l-{Dl + Dll) ' ^" 



(56) 



2D- - (i)- + Dil) ' - 2i)- - (Dil + Dil) 



7)11 7)13 7)12 7)23 



'P' -^33 -^13 JP -^13 -^11 



2i)- - (D- + DJ^) ' - 2D- - {Dil + * 

 Die A¥erthe weichen in mehrfacher Hinsicht erheblich von den 

 für die hexagonalen Kry stalle gültigen ab. 



5) Die vorstehenden Formeln für die verschiedenen Krystallsysteme 

 unterscheiden sich äusserlich von den gewöhnlich benutzten nur durch 

 das Auftreten der Drehungsmomente Z/, M, N und der Drehungswinkel 

 Z, m, w, die sich nicht auf die Volumelemente des Krystalles, sondern 

 auf die einzelnen Moleküle beziehen. Wir wollen die bezüglichen Glie- 

 der daher zuerst der Discussion unterwerfen. 



Drehungen l, m, n der Moleküle, die selbstständig nicht mit 

 dem ganzen Volumenelement stattfinden, treten in Folge der gewöhn- 

 lichen mechanischen Einwirkungen^) im regulären System überhaupt nicht, 

 im quadratischen und hexagonalen nur um die Nebenaxen auf; wir 

 wollen daher die Formeln des rhombischen Systemes (46) und (47) 

 als des niedrigsten, welches überhaupt die allgemeine Erscheinung zeigt, 

 darauf hin befragen, ob sie gestatten, die bei einer beliebigen Defor- 



1) Unter rein „mechanischen" Einwirkungen verstehen wir solche, die L, 31, N 

 gleich Null werden lassen , also ausschliesslich fernwirkende Zugkräfte und Ober- 

 flächendrucke, — im Gegensatz zu Kräften electrischen oder magnetischen Ursprungs, 

 welche den L, M, N endliche Werthe geben können. 



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