DIE ELASTICITATSVERHALTNISSE DER KRYSTALLE 45 



Sei gegeben ein rechteckiges Prisma aus einem rhombischen Kry- 

 stall, die Begrenzungen parallel den krystallographischen Hauptebenen; 

 auf dasselbe wirke ein constantes Moment L um die X-Axe, dazu 

 tangentiale Kräfte auf die Flächen parallel der X-Axe; die Befesti- 

 gung sei so gewählt, dass die Drehung des ganzen Prismas cp gleich 

 Null ist. Dann gilt, falls die Kräfte P parallel der + F-Axe auf die 

 Flächen normal zur + Z-Axe wirken : — Y^ = P, = 0 

 und daher nach (33): 



P = zL 



und nach (47): 



_ eL (Dil- Di l) . 



C/z T)23 T)23 T)22 T)33 1 



- -^23 -^23 -"^SS -^22 



dagegen wenn die Kräfte Q parallel der + Z-Axe auf die Flächen nor- 

 mal der + F-Axe wirken , analog — = 0 , Z,y = Q und daher : 



Q = si, 

 _ eL {Dil- Di l) 



T)23 T)23 T)22 T)33 



■^■13 -'-'■13 -'^33-^22 



Ist es also möglich die Winkeländerung y,/2 zwischen den Flächen 

 normal zur F- und Z-Axe zu messen, so ist dadurch eine neue Con- 

 stantenbestimmung gewonnen. 



Beobachtungen ähnlicher Art mit Momenten M und N gestatten 

 drei Beziehungen aufzustellen, welche mit den bekannten Constanten 

 (56) vereint alle zwölf D"'l' berechnen lassen 5 durch sie ist dann auch 

 die Molekulardrehung vollständig bestimmt. — 



Für die weiteren Betrachtungen wollen wir nun rein mechanische 

 Einwirkungen voraussetzen, also L, M, N in den Werthen der X^. . . . 

 gleich Null setzen, wodurch dann zugleich = Z.,^, = X^, X^ = 

 wird. 



Wir erhalten so die Gestalt der elastischen Druckcomponenten, wie 

 sie den bisherigen Beobachtungen über Krystallelasticität zum Grunde 

 gelegt ist und es bietet sich die Frage, in welcher Weise die durch 

 die Messungen erhaltenen Zahlenwerthe der darin auftretenden Constan- 

 ten theoretisch zu verwerthen sind. 



