62 W. VOIGT, 



fdW N 



^iQ^l + J = «.13 + S,, y , 



(21') rßiY isi 



Sie, wie auch die allgemeinen zeigen deutlich, dass die Constante 

 h , welche die eintretende Torsion misst , keineswegs mit dem Drehungs- 

 moment um die Längsaxe N verschwindet, dass also eine solche Dril- 

 lung, sowohl bei einer Längsdilatation durch Zugkräfte, als bei einer 

 Biegung durch Drehungsmomente um Axen, welche in den Endquer- 

 schnitten liegen, bei krystallinischen Medien der Regel nach eintritt. 



Umgekehrt zeigen die Formeln (19) und (20), dass im Allgemei- 

 nen die Biegungen in der XZ- und FZ- Ebene keineswegs mit den 

 biegenden Momenten M und A verschwinden, sondern sowohl ein Mo- 

 ment um die Längsaxe N, als auch eine Zugkraft parallel derselben 

 r eine Biegung verursachen können. 



Die Formeln (17) und (18) bringen die Deformationen in Verbin- 

 dung mit den auf die Grundflächen ausgeübten Kräften und Momenten 

 ausschliesslich mittelst derjenigen Aggregate der Elasticitätsconstanten, 

 welche wir mit % bezeichnet haben : nämlich den Partialdeterminanten 

 der Coefficienten des Systemes (14) dividirt durch deren Gesammt- 

 determinante S. 



Diese Grössen s^^i in den eigentlichen oder Hauptelasticitätsconstan- 

 ten A;,;t der Substanz, welche in dem System (14) auftreten würden, wenn 

 man die Coordinatenaxen in die krystallographischen Hauptaxen S, H, Z 

 legte, auszudrücken habe ich früher bereits das Mittel angegeben ^). 



Es sei das System der oben benutzten Coordinatenaxen X, F, Z 

 in seiner Lage gegen das Hauptaxensystem S, H, Z definirt durch: 



dann gelten zwischen den Deformationsgrössen x^^ y^, ^5^, y,^, 2;^, be- 

 zogen auf X, F, Z und i^, -/j.^, -r]^, C^, bezogen auf S, H, Z 



1) W. Voigt, Wied. Ann. Bd. 16, p. 398. 1882. 



