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terscheidet sich unter den Aoistelienden Werthen von u, v, w besonders 

 der für tv von demjenigen, der für jene gilt. Der zuvor ebene Querschnitt 

 wird nämlich bei krystallinischen l'rismen durch diese gleichförmige 

 Biegung gekrümmt und zwar nach einer Oberfläche zweiten Grades. 

 Ihre Gleichung ist nach dem früher (p. 58) Erörterten gegeben durch: 



darin hat W den Sinn der ^-Coordinate eines Punktes y der ge- 

 krümmten Fläche. 



Wirkt das ausgeübte Moment um die X-Axe so gilt: 



SS 



wirkt es um die K-Axe : 



Die nicht verschobenen Theile liegen also resp. auf der X- oder 

 F-Axe und auf der Geraden ^^gg-j-yÄ^g = 0; die Niveau - Linien sind 

 Hyperbeln, die jene Geraden zu Asymptoten haben. 



Die Krümmung verschwindet nur für 643 = = 0 , d. h. im All- 

 gemeinen nur, wenn die Axe des Cylinders normal zu einer elastischen 

 Symmetrieebene steht. 



Die lineare Dilatation wird für eine durch die Cosinus a, ß, y 

 finirte Richtung in unserm Falle nach (33): 



(43) X = + 4^ 2/) {rj? s,, + ß^s,3 + f S33 + ßT 5,3 + Yas,3 + aß sj. 



Sie ist also in der Schwerpunktslinie x = y =■ selbst gleich Null 

 und wächst linear mit x und y. Ihr grösster Werth findet an der Ober- 

 fläche des Prismas statt, aber keineswegs allgemein parallel der Mittel- 

 linie, sondern in einer andern Richtung. Das Zerspringen eines Pris- 

 mas bei wachsender Biegung würde daher auch bei gleicher Cohäsion 

 im Allgemeinen nicht mit Sprüngen parallel der XF-Ebene eintreten. 



Für den Drehungswinkel um die .^-Axe erhält man : 



