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Wirken in dem Körper Widerstandskräfte, so verlangt der zweite 

 Hauptsatz der mechanischen Wärmetheorie, daß durch dieselben jederzeit 

 die lebendige Kraft geordneter d. h. elastischer Bewegung abnimmt, 

 diejenige ungeordneter d. h. thermischer Bewegung zunimmt, 

 und dies ergiebt, daii die Arbeit der Reibungskräfte jederzeit negativ 

 sein, d. h. sich als eine negative Summe von Quadraten darstellen muß. 



Fügt man die Annahme hinzu, daß die Betrachtung auf so kleine 

 Geschwindigkeiten beschränkt sein soll, daß man die lleibungskräfte 

 als lineäre Functionen der Deformationsgeschwindigkeiten betrachten 

 kann — man vernachlässigt dabei allem Anschein nach erst Glieder 

 dritter Ordnung — so erhält man für die Antheile an den Gesammt- 

 Drucken (XJ, {¥,), {Z,), . . ., welche der Innern Reibung entsprechen 

 und welche mit Ä^, By, C,, ... bezeichnet werden mögen, den Ansatz : 



(3) 





— A = 





+ «U«/I +«15<+«16<, 









+ a24«/l + «25^1 + «26<» 





-c, = 



a3i< + ßo2 2/i + »83^I 



+ «3t«/^ +«3B< + a86«^ 



-B, = 



-0. = 



«41^1 + «42 2/^ + 



+ «««/!+ «46^1+ «49 



= 



-A = 



«51 ^l + »52 2/i+«B8^^ 



+ «54«/I +a66^I+«66^^ 



-A = 



—B, = 



«61 ^'m + «62 y'y + «63 ^'z 



+ «64«/l + «6B^^+«69Ä'^ 



Zwischen den 36 im Allgemeinen von einander unabhängigen Coefficienten 

 bestehen dabei nur jene von Jacobi ^) gegebenen Bedingungen, welche 

 daraus folgen, daß 



CD = -{A^x[-^BX + C^,[ + B^y[ + CX + AX) 



wesentlich positiv ist, und auf welche neuerdings bei einer ähnlichen 

 Frage in der Elasticitätslehre unlängst Herr Wesendonck wieder 

 hingewiesen hat ^. 



Diese bestehen darin, daß die Partialdeterminanten 



1) Jacobi, Crelle's Journ. 53 p. 281, 1857. 



2) Wesendonck, Wied. Ann. 35, p. 124, 1888. 



