8 W. VOIGT, 



schicken wir einige Bemerkungen über die Einführung eines neuen 

 Coordinatensystems voraus. 



Seien zwei rechtwinklige Coordinatensysteme X, Y, Z und S, H, Z, 

 von denen das letztere weiterhin das durch seine Beziehungen zu den 

 Axen des Krystalls ausgezeichnete Hauptaxensystem sein mag, in 

 ihrer gegenseitigen Lage bestimmt durch die Formeln : 



X = ^a^ + y]ß, + CTi, ^ = a;«! + «/«a + ^'^31 

 (4) 2/ = Sa, + Tjß, + CTa, >] = + + #3, 



s = ia, + Yjßj + , C = a;Ti + 2/T2 +>Y8 » 



seien ferner die Deformationsgeschwindigkeiten und die Druckkräfte 

 der inneren Reibung abgekürzt bezeichnet wie folgt: 



<=Pi, yl = P2, K = P3, y'. = Pi, K = p„ <j=p^, 



und bedeute 2 die Summe über A = 1, 2, 3, 4, 5, 6. 

 Dann gelten die Formeln: 



Pu = ^^JäH, = XpA, 



(6) 



* h 



worin die und d^,, folgende Systeme von Coefficienten repräsentiren; 







2 



3 



4 



5 



6 



h = 1 









ßxT. 





«ißl 



2 



«2^ 







ßaTz 



T2a2 



a2ß2 



(7) 3 





ßl 



Ts 



ßaTs 





«sßa 



4 





2ß2ß3 



2T2T3 



(ß2T3 + T2ß3) 



(T2»-8 + «213) 



(«2ß3 + ß,«,) 



5 





Sßaß: 



2T3Tx 



(ßsTi + Taßi) 



(Ts^^-i + «sTi) 



(^^■3ßx + M 



6 



2aja, 



2ß:ß2 



2TxL 



(ßlT2 + Txß2) 



(Ti«2 + ^■1(2) 



(«xß2 + ß:«,) 



ser Gruppen berücksichtigte, aber die Existenz eines elastischen Potentiales nicht 

 voraussetzte. Wir werden oben das Problem indeß für a 11 e Krystallformen durchführen, 



