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dauern länger an als schnelle und sind aus diesem Grunde und aucli an 

 sich leichter zu beobachten. Zudem ist ihre Theorie mit verhältnißmäßig 

 elementaren Mitteln zu entwickeln, während die Behandlung der schnellen 

 Schwingungen bedeutendere Schwierigkeiten macht. Es liegt dies darin, 

 daß in ersterem Falle ein Annäherungverfahren zulässig ist, welches im 

 letzteren Falle im Allgemeinen versagt, darin bestehend, daß man in 

 den Formeln für die Reibungskräfte diejenigen Werthe der Deformations- 

 geschwindigkeiten einführt, Avelche unter gewissen Umständen ohne Wir- 

 kung der inneren Reibung stattfinden würden. 



Die Beobachtungen werden ausschließlich an cylindrischen Körpern 

 (Stäben, Dräthen u. dergl.) vorgenommen werden. Demgemäß wollen 

 Avir das Problem uns folgendermaßen stellen. 



Ein prismatischer oder cylindrischer elastischer Körper sei an einem 

 Ende befestigt und an dem anderen derartig mit einem trägen System (3 

 verbunden, daß er nicht schwingen kann, ohne dieses gleichfalls zu be- 

 wegen. Die Trägheit von <B sei unendlich groß gegen diejenige des 

 elastischen Körpers, und die Einrichtung sei so getroffen, daß das System 

 nur Schwingungen machen kann von einer Periode, die unendlich groß 

 ist gegen die Zeit, welche die Fortpflanzung von longitudinalen, transver- 

 salen und Drillungswellen über den ganzen Cylinder erfordert. Dann 

 ist die Deformation in jedem Augenblick sehr nahe dieselbe, welche der 

 Cylinder annehmen würde, falls er an beiden Enden in der stattfindenden 

 Lage dauernd festgehalten wäre , und die Deformationsgeschwindigkeit 

 an jeder Stelle ist nahe gleich der Differenz dieser Deformationen in zwei 

 um dt von einander entfernten derartigen Zuständen, dividirt durch dt. 



Man kann hiernach die inneren Kräfte des Stabes in jedem Moment 

 berechnen und daher auch diejenigen, welche das träge System seitens 

 des elastischen Cylinders erleidet. Nach der Annahme genügen diese 

 aber vollständig zur Bestimmung der Bewegung des ganzen Systems. 



Besonders einfach wird die Theorie dieses, Vorganges, wenn die 

 Einrichtung so getroffen ist, daß der elastische Cylinder während der 

 Bewegung nur Deformationen erleidet, die Spannungen zur Folge haben, 

 welche parallel der Cylinderaxe, die wir weiterhin zur Z^-Axe wählen, 



