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seine Längsrichtung normal zur Drehungs-Axe und sein letztes Längselement 

 mit einem Eadius fest verbunden ist, so werden Biegungsschwingungen 

 des Stabes Oscillationen der Rolle zur Folge haben nach dem Gesetz 



(23) ^am; = — M oder m,,<^'J = — A 



jenachdem die Drehungsaxe mit der Y- oder X-Axe im Cylinder pa- 

 rallel ist; <\)^, (jj^ sind hierin die resp. Drehungswinkel, Wll^, 'iSfiy die resp. 

 Trägheitsmomente, A und M die seitens des elastischen Cylinders auf 

 die Rolle ausgeübten Drehungsmomente. 



3 . Endlich kann man das träge System in Form einer Rolle oder 

 Scheibe mit dem letzten Querschnitt des Cylinders so verbinden, daß 

 diesem Oscillationen um seine Längsaxe d. h. die Z-Axe möglich sind. 

 Dann gilt für diese Bewegung 



(24) mM' = —^y 



wo die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben wie oben. 



Diese Einrichtungen lassen je nur eine der Wirkungen F, A, 

 M, N zur Geltung kommen; es ist aber zu bemerken, daß für den 

 Fall krystallinischer Cylinder nur unter gewissen Voraussetzungen diese 

 Sonderung von selbst stattfindet, sodaß z. B. die gleichförmige Biegung 

 nur ein Moment um eine Queraxe, die Drillung nur ein solches um die 

 Längsaxe hervorruft. Wir werden hierauf weiterhin besonders Rücksicht 

 nehmen müssen. 



Für die practische Anwendung würden aber, selbst wenn die tech- 

 nische Schwierigkeit, ein System um mehrere Axen drehbar einzurichten, 

 zu überwinden wäre, solche Fälle doch nicht in Betracht kommen, weil, 

 um die Nebenänderungen ungehindert zu Stande kommen zu lassen, 

 die Trägheitsmomente des Massensystems um die verschiedenen Axen 

 in für die verschiedenen Cylinder wechselndem aber ganz bestimmtem 

 numerischem Verhältniß stehen müßten. 



Wir werden daher weiterhin nur die Fälle in Betracht zu ziehen 

 haben, wo die Nebenänderungen von selbst verschwinden. 



Die über die Verhältnisse des elastischen Cylinders und des mit 

 ihm verbundenen trägen Systems (S vorstehend gemachten Annahmen 



