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Hierin sind die Momente A und M übereinstimmend positiv ge- 

 rechnet, wenn sie von der -f- Y-, resp. + X-Axe nach der -|- Z-Axe 

 hin drehend wirken. 



Die (Xj), . . . sind jetzt, wie früher, die von Elasticität und innerer 

 Keibung herrührenden gesammten Druckcomponenten ; z.B. ist 



-(X,) = -(X, + J.J 

 (27) = c,,x^ + c,,y„ + c,3^.. + c,,y^ + c,^s^+ c^fl?^ 



+ «,X + a,,y[+a,/, + a,,y[-\-a,,z[+a^^x[, 



worin der zweite Theil, als von der Geschwindigkeit abhängig, nach 

 dem Vorstehenden sehr klein neben dem ersten ist. 



Sind, wie angenommen, die Spannungen (XJ . . . von der Z-Codx- 

 dinate unabhängig, so wird ein Gleiches von den Deformationen gelten. 

 Hieraus folgt , wie ich früher gezeigt habe , der allgemeine Ansatz für 

 die Verrückungscomponenten v, w. 



u = ü — 2 



(28) 



w = W+ 4g,x + g,y + g^) , 



worin TJ, V, W Functionen von w und y sind, ^i, ^2i> 9z und h aber Con- 

 stanten, welche resp. die Biegung in der XZ- und FZ-Ebene, die Dehnung 

 parallel der Z-Axe und die Drillung um ebendieselbe messen. Das 

 Coordinatensystem ist* dabei so mit dem Cylinder verbunden gedacht, 

 daß der Schwerpunkt des ersten Querschnitts im Coordinatenanfang fest- 

 gehalten wird, daß das erste Element der Cylinderaxe in der Z-Axe 

 bleibt und daß das dem Coordinatenanfang benachbarte Raumelement 

 keine Drehung um die Z-Axe erleidet. 



Demgemäß haben die t/, F, W noch die Bedingungen zu erfüllen, 

 daß für X = y = ^ 



(29) = P = Tf- = 0, («I") = («X") 



ist. 



