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eiuem Gesetz kömmt, welches von dem in der letzten der vorstehenden 

 Formeln enthaltenen abweicht. 



Herr F. E. Neumann ^) giebt für die Bewegung eines unendlich 

 dünnen Kreiscylinders vom Radius R Gleichungen, welche in unserer 

 Bezeichnunsr lauten: 



^\dt'^ 8 \ dx*dt' dl/dt' dsdxdfJy 4 dz'^dx 

 ^ ^[df 8 Kdx'df dl/dt' dzdydtOj 4 



= 0, 



df^ dz 



Dazu kommmen die Bedingungen: 



TO = m = (X) = (X) = TO = 0 



(58-) W_ö(xj_eTO_W_W_ W_ 0 



dx dy dx dy dx dy ' 



dx dy dy dx 



Hierin bezeichnet z. B. {Z^) den Werth der Druckcomponente 

 {Z,) an der Stelle x = i/ = Q, z = z, und seine DifFerentialquotienten 

 sind an derselben Stelle zu nehmen. Obwohl nun Herr Neumann 

 nur elastische Kräfte, aber keine innere Reibung voraussetzt, so enthält 

 doch seine Entwickelung bis zu diesen Formeln hin nichts, was verböte, 

 von letzterer herrührende Antheile in den Druckcomponenten anzunehmen. 



Um die Gleichungen (58) auf eine Gestalt zu bringen, in der sie 

 von Abhängigen nur u. v, w, enthalten, ist es nöthig, sie mit den ihnen 

 folgenden Bedingungen (58') geeignet zu combiniren. 



Für die Umformung der letzten Gleichung (58) sind nur die 

 Bedingungen 



m = m=o 



heranzuziehen, welche ausführlich geschrieben lauten: 



1) F. E. Neumann, Vorl. über Elasticität, Leipzig 1885, p. 352 u. folg. 



